ソース: アレクサンダー S ラトナー、サンジャイ アディカリおよび Mahdi ナビル;機械・原子力工学、ペンシルバニアの州立大学、大学公園、PA 部

急速冷却が続く可能な暖房は、処理アプリケーションの多くの材料の重要な要素です。この熱処理用のプロシージャは、材質の硬度があり、切削工具や摩耗環境で表面に重要なを増やすことができます。急速な冷却段階焼入れをと呼ばれ、しばしば流体バース (頻繁に水またはオイル) の材料を浸すことによって実行されます。熱伝達を焼入れすることができます強制対流 - クーラントを介して材料を急速に移動するアクションを駆動する熱移動プロセスおよび自然対流 - 原因材料の表面近傍の高温流体の低密度により発生します。浮力の循環と熱伝達。高素材温高められた熱伝達効果につながるクーラントは沸騰することができます。ただし、非常に熱い材料が急冷したとき比較的低い熱伝導率クーラント蒸気、悪い熱伝達につながるは覆わすることができます。

この実験では、熱処理小物の代表である温水銅シリンダー冷却熱伝達が測定されます。一時的なサンプル温度プロファイルは焼入れ中に測定して無料対流熱伝達の理論的な結果と比較しました。沸騰現象は、質的も調査されるでしょう。

焼入れの熱伝達のプロセスは、基本的に一時的です。一般に、スペースおよび冷却素材サンプル中の時間温度分布が異なる場合します。ただし、内部の伝導熱抵抗が周囲の液体 (対流) に試料表面から外部の熱抵抗と比較して小さい場合サンプル見なすことはできません瞬間、いつでもほぼ均一な温度を持っているの簡素化解析。この状態は、外部熱伝達抵抗内部伝導抵抗を比較ビオ数 (Bi) の面で表現できます。一般に、双方向場合 < 0.1、内部熱抵抗が想定される外部の熱抵抗に比べて無視できます。

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ここで、 hは外部熱伝達係数、 k_sはサンプルの熱伝導率、 L_cはサンプルの特徴的な長さスケール。hは熱伝達モデルを用いて予測され、曲線適合条件が異なると流体のための文献で出版されました。この実験では、 hを測定・ パブリッシュされたモデル (代表的な結果の項参照) で予測結果と比較されます。

考えられる銅の円筒の (k = 390 W m^-1 K^-1直径D 9.53 mm, 長さL = = 24 mm)、特徴長さスケールはD2 = 4.8 mm hの最大熱伝達係数と仮定すると =。5000 W m^-2 K^-1、ピーク ビオ数は 0.06 になります。この数値が小さい (< 0.1)、内部伝導抵抗が無視できるとサンプルが均一な温度を仮定するが妥当です。Bi 値が大きいほどより複雑な分析は材料内の温度変化のアカウントが必要です。

一様温度サンプルを仮定すると、ニュートンの冷却の法則から対流熱除去率とサンプルから内部エネルギー損失を分散させることによって熱伝導率をモデリングできます。このアプローチは集中キャパシタンス分析と呼ばれます。

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ここでmはサンプル質量 (15 g)、 cはサンプル材 (385 J kg^-1 K^-1銅) の比熱、 T_sは試料温度、 A_sはサンプルの表面積 (8.6 × 10^-4m²)、およびは周囲の流体の温度。

冷却速度を予測する (dT_s/dt) 焼入れ、熱伝達係数 (h) はまた予測する必要があります。サンプル液の沸騰の温度下にある冷却水のプールで固定開催、自然対流によって主に熱が削除されます。このモードでは、循環と冷却が加熱流体試料近傍の浮力の上昇によって生成されます。大きなサンプル-流体の温度差は、増加の循環率の結果します。

試料温度が沸点超えると、蒸気がかなり高い冷却速度の結果、表面に生成できます。沸騰中に蒸気泡のフォームと高温面の小さな欠点 (核生成サイト) から伸びてください。表面温度が高いより多くの核生成サイトより大きい熱伝達係数の結果、アクティブになるし、転送レートの高い熱します。ただし、非常に高温で伝導率が比較的低い蒸気は十分に速く削除ことはできません。危機を沸騰、冷却面は蒸気絶縁のため限定でのこの結果は、熱転送率を減らします。

注: この実験は、加熱炎を使用します。消火器の一方では、実験の近くに可燃性の材料がないことを確認します。火災安全のすべての標準的な注意事項に従ってください。

1. 焼入れのサンプルの作製 (写真、図 1 を参照)

1. 9.53 mm 径の銅棒の小さい長さ (~ 24 mm) カットします。2 つの端の近く棒に中間について 2 つの小さな穴 (直径 1.6 mm) をドリルします。これらの穴は、熱電対の井戸になります。穴と熱電対は比較的小さいが、我々 は全体の熱伝達挙動に最小限の影響があると仮定できます。
2. 2 つの穴に高温の熱電対プローブを貼付するのに高温エポキシ (例えば、JB Kwik) を使用します。熱電対プローブ ・ チップはエポキシ セットとして銅のサンプルの中心に押されていることを確認します。
3. 焼入風呂として水のコンテナーを設定します。挿入 3 分の 1 は、サンプルが急冷される近く風呂に熱電対を参照します。
4. データ集録システムには、3 つの熱電対を接続します。設定ワークシートに過渡温度測定値をログに記録する (例えば LabVIEW) のプログラムをアップします。

図 1: インストルメント化された銅試料冷却の a. 写真水風呂 b. 銅加熱サンプル。

2. 実験を実行します。

1. ブンゼン バーナーや焼入のお風呂の横にある摩擦の燃料容器を置きます。光炎。
2. 安全保持距離から徐々 に (最初の実験のお勧めします ~ 50 ° C) に炎でサンプルを温めます。サンプルは、熱電対リード (図 1 b) で開催することができます。
3. 熱電対のデータをファイルにログ記録を開始、癒し風呂でサンプルを浸します。サンプル定常強制対流熱伝達は最小限を保持します。一度サンプル風呂の温度を数度以内に近づく温度データの記録を停止します。
4. 徐々 に高い初期サンプル温度に対してこの手順を繰り返します (~ 300 ° C まで)。100 ° C 以上の場合、サンプルを焼入れ後沸騰挙動を観察します。

3. データ分析

1. ログに記録された温度測定の 2 つの埋め込まれた熱電対の測定値の算術平均と各時平均サンプル温度を記録します。
2. 冷却速度の各サンプル ログイン時間jとして計算= (T_{s、j + 1}-T_{s, j})/(t_{j + 1}-t_j) (負の値になります)。ここでは、 t_jはそれぞれ記録読書の時間です。それは 2-3 測定値のサンプル ウィンドウで実行中の平均を実行することによってこれらの冷却率曲線を滑らかにすることがあります。
3. Eqn。 2 ステップ 3.2 からの冷却速度を使用しての実験熱伝達係数hの計算し、お風呂 (T_∞) とサンプル温度 (T_s) を測定しました。これらの熱伝達率予測値 (Eqn。 4、参照結果) との比較の方法
4. 初期温度が 100 ° C 以下の場合、初期の実験的温度測定を使用し、数値積分 Eqn。 2 時間をかけて冷却を予測します。Eqn。 4 を使用時に各熱伝達係数を予測します。曲線の測定値を比較します。数値の時間ステップ サイズΔt に (例えば0.1 s)、温度として統合することができます。
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図 2 異なる初期サンプル噴き (T_{0 s}) の写真が掲載されています。T_{s 0} = 150 ° C 蒸気泡フォームやサンプルに接続されている滞在。T_{s 0} = 175 ° C 泡をデタッチし、水に浮かぶ。200 ° c より多くの泡が生成され、高温でさらに増加が観察されます。低嵩流体温度 (~ 22 ° C) のため沸騰危機型イベント (例えば、永続的な蒸気に囲まれている全体のサンプル) は認められない。

サンプルの温度が (100 ° C) 冷却水の沸騰の温度、熱伝達係数を予測する単相自然対流モデルを適用ことができます。粘度熱拡散率の比である流体のプラントル数 (Pr) に依存する自然対流熱伝達率 (Pr = 常温水 6.6) と自然対流輸送の尺度であるレイリー数 (Ra)。

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ここで、 gは重力加速度 (9.81 m s^-2)、 βは流体 (温度と密度、2.28 × 10^-4 K^-1水の相対的な変更)、熱膨張係数、ν は流体運動粘度 (9.57 × 10^-7 m²の^-1用水)。例としてT_s 9.5 mm 径サンプル = 75 ° C、 T_∞で水に 22 の ° C を = レイリー数は Ra = 7.44 × 10⁵。

単相自然対流熱伝達で水平シリンダー式 4(エンビリカル データに曲線適合に基づく) 広く使用されている対流式が表示されます。

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ここで、 kは流体の熱伝導率 (0.60 W m^-1 K^-1水) です。数式は、ヌセルト数 (ν)、無次元の対流熱伝達率を与えます。次元熱伝達係数 (単位 W m^-2 K^-1h ) kを乗じて変換できます/D。例の Ra = 7.44 × 10⁵, このモデルを予測する Nu = 16.4 と h = 1040 W m^-2 K^-1。

図 3 測定瞬時熱伝達係数は式 4から対流理論値と比較されます。低い表面温度 (T_s-T_∞ < 80 K) では、質的に協定が遵守されます。高いサンプル温度で沸騰が発生し、測定した熱伝達係数値を大幅に超える単相自由対流熱伝達予測。熱伝達係数は、沸騰の条件の試料温度に従って急激に増加します。この増加は、表面温度が高いアクティブな核生成サイト数が大きいためです。

図 4 冷却曲線の測定と予測サンプル記載初期温度とケース 42.5 ° c.当初は、実験的な温度カーブ崩壊より速い。強制対流効果からお風呂にサンプルを挿入する可能性があります。時間をかけて測定のカーブにわずかな振動が、おそらくにより観察サンプルを保持している人の動き。その後、実験と予測温度のカーブはよく一致します。

図 2: 沸騰現象で焼入れのサンプルの写真は初期温度を増加した (T₀)

図 3: 測定の自由対流と沸騰対流対流理論値と係数の比較

図 4: 初期温度の場合の予測値と実測の冷却曲線の比較T₀42.5 ° C を =

この実験は、焼入れにおける非定常熱伝達のプロセスを示した。材料サンプルの温度は、それは急速に水のお風呂で冷却したように追跡されていた。熱伝達係数と時間の経過とともに温度プロファイルは、自然対流冷却の理論値と比較しました。沸騰現象も論議され高い初期サンプル温度を観察しました。そのような実験と実証モデルからの情報は、理解し、製造、材料の熱処理の熱転送プロセスを設計に適用できます。

焼入れ急冷はツールを熱処理でよく使用されます。(加熱と徐々 に冷却) 特定の合金鋼を熱処理することができます硬度加工の作業を軽減します。その後加熱し、できる (例えばファイル、のこぎり刃) その他の材料の切断や耐摩耗性の用途 (例えば、ハンマー ヘッド、パンチ) の高硬度を達成するために急速に冷却します。追加熱処理での操作は、脆性破壊を防ぐために靱性を向上できます。

もっと一般に、高速過渡加熱と冷却は、多くのアプリケーションで発見されます。たとえば、コンピューターのプロセッサを加熱急速に計算量の多いプログラムを実行します。この温度上昇を引き起こす高められたファンの速度および急速冷却します。発電所がオンラインになると、蒸気発生器伝熱管は急速加熱を経験します。どちらの場合も、予測と加熱・冷却速度の評価が疲労や過熱のために失敗を材料を防ぐのため重要です。非定常熱伝達解析この調査で示されているようにこのような工学のために重要です。