이 연구의 체코 공화국 (프로젝트 번호 15 34632 L) 부여 기관에 의해와 CEITEC 나노 + 프로젝트, ID CZ.02.1.01/0.0/0.0/16 013/0001728에 의해 재정적으로 지원 되었습니다. 샘플 제작 및 LTEM 측정 CEITEC 나노 연구 인프라 (ID LM2015041, MEYS CR, 2016-2019 년)에 실행 되었다. 미 나 Dhankhar 브르노 박사 인재 장학금에 의해 지원 되었다.

가장 및 MTXM에 대 한 샘플의 제조 하는 방법을 설명합니다. 250-4000 nm 두께 20-100 nm 사이 배열 하는 직경 permalloy nanodiscs MTXM에 대 한 가장 및 200 nm 두께 죄 막 30 nm 두께 죄 세포 막에 조작 됩니다. 죄 막의 사진 그림 1에 나와 있습니다.
<img alt="Figure 1" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/57817/57817fig1.jpg"> 그림 1 : MTXM (왼쪽) 및 편 (오른쪽) 샘플 기판으로 사용 하는 죄 막의 사진. 이미지는 눈금자에 크기 비교를 보여 줍니다. MTXM 프레임은 5 x 5 mm 사각형 창 두께 200 nm와 가장 프레임 맞는 직경에서 3 m m 원형 창 두께 30 nm. <a href="/files/ftp_upload/57817/57817fig1large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.</a>
1입니다. 가장에 대 한 샘플의 제조
참고:이 섹션에서 우리 자기 vortices17의 nucleation 과정의 관찰에 사용 되는 가장에 대 한 샘플의 제작을 설명 합니다. 그들은 자석 구조의 lithographical 제조에 대 한 견고한 지원을 제공 하기 때문에 세포 막에서 기판으로 선택 됩니다. 중요 한 매개 변수는 막 창 두께입니다. 높은 가속 전압 관통 두꺼운 샘플, 있지만 불필요 한 두께 신호19의 손실이 발생할 것입니다. 그 이유로, 우리는 우리의 공급자에서 얇은 막 사용할 수를 사용 (30 nm).
<ol><li>
기판 준비 및 스핀 코팅 참고: 스핀 코팅은 널리 사용 되는 프로세스는 원하는를 저항 필름 기판에. 작은 양의 레지스트 기판 원하는 코팅 두께를 매우 빠른 속도로 회전 다음에 삭제 됩니다. 가장 막의 스핀 코팅 다음 이유 때문에 오히려 특유 하다: (i) 멤브레인은 spin coater의 축에 냈 지, 하는 경우는 저항 막의 작은 직경 때문에 유니폼 되지 것입니다 및 그들은 깰 수 있기 때문에 (ii) 진공 홀더를 사용할 수 없습니다 막입니다. 이 목적을 위해 우리는 3D 인쇄 어댑터 ( 그림 2참조) 축에서 막 누른 샘플을 진공을 요구 하지 않습니다 설계 되었습니다.<ol>
<li>모든 수 분을 제거 하려면 15 분 동안 180 ° C에서 뜨거운 접시에 죄 막 prebake</li>
		<li>Spin coater에 어댑터를 삽입 하 고 어댑터에 막 장소.</li>
		<li>약 200의 필름 두께 생산 하기 위해 1 분 동안 3000 rpm 스핀 코트 950 K PMMA (폴 리 메 틸-메타 크리 레이트) 저항 nm.</li>
		<li>후 강화 아크릴 레이어를 3 분 동안 180 ° C에서 핫 플레이트에 샘플을 구 우 십시오.</li>
	</ol>
</li>
</ol><img alt="Figure 2" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/57817/57817fig2.jpg"> 그림 2 : 3D의 사진 인쇄 스핀 코팅 중 가장 막 꺼짐-축을 사용 하는 어댑터. 여러 막 동시에 코팅 될 수 있습니다. <a href="/files/ftp_upload/57817/57817fig2large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.</a>
<ol start="2"><li>
전자 빔 리소 그래피 (EBL)
	<ol>
<li>디스크의 원하는 패턴 그래픽 데이터베이스 시스템 (GDS) 형식에서 그리고 전자-빔 (전자 빔) 리소 그래피 시스템에 업로드.</li>
		<li>전자 빔 작가 시스템에 샘플을 로드, 무대를 설정 하 고 빔.</li>
		<li>20의 빔 에너지에서 260 µ C/c m2 의 전자 복용량에 디스크 영역 노출 케빈. 참고: 박람회 과정의 적당 한 매개 변수는 250 pA의 빔 전류와 단계 크기 10의 nm. 이 복용량은 때로 세포 막에 매우 감소 된 backscattering 기판 대량에 비해 약 30% 이상 이다.</li>
	</ol>
</li>
	<li>
화학 개발
	<ol>
<li>노출, 개발 샘플에서는 메 틸 isobutyl 케 톤 (MIBK)-2 분에 대 한 기반된 개발자 30 이소프로필 알코올 (IPA)를 사용 하 여 개발 중지 s.</li>
		<li>각 샘플 30 이온된 물에 씻어 s는 트위터와 함께 개최 하는 동안 질소를 사용 하 여 타격을 건조 하 고.</li>
		<li>먼저 낮은 확대율에서 광학 현미경을 사용 하 여 샘플의 개발 확인 (5 X 목표를 사용 하 여) 그리고 다음 높은 확대 (100 X 목표를 사용 하 여); 개발된 샘플의 광학 현미경 이미지는 그림 3에 표시 됩니다.</li>
	</ol>
</li>
	<li>
전자 빔 증발 참고: 전자 빔 증발20 대상 양극 고 에너지 전자-빔 높은 진공 아래 충전된 텅스텐 필 라 멘 트에 의해 생산으로 포 격 된다 물리적 증기 증 착의 형태입니다. 전자 빔 기체 단계 변환 대상에서 원자를 발생 합니다. 이러한 원자 고체 형태로 침전 하 고 대상 물질의 얇은 층을 가진 진공 약 실에 있는 모든 것을 코트. 디스크 경계에 추가 자료를 입금 하지 않고 디스크에 좋은 가장자리 준다 이륙 목적에 대 한 전자 빔 증발 시스템을 사용 하는 것이 낫다.<ol>
<li>폴 리-oxydiphenylene-pyromellitimide (예를 들어, Kapton)을 사용 하 여 신중 하 게 막 소유자에 테이프와 부하 잠금을 통해 전자 빔 증발 기의 증 착 챔버로 전송.</li>
		<li>입금 permalloy (Ni80Fe20)의 얇은 층을 전자 빔 증발 시스템을 사용 하 여 100 20에서 다양 한 두께와 8의 가속 전압을 사용 하는 약 1 Aͦ/s의 증 착 속도로 nm kV 및 빔 전류 약 120 mA.</li>
	</ol>
</li>
	<li>
이륙
	<ol>
<li>1 시간에 대 한 막 아세톤과 비 커에 넣어 (적어도 99.5% 순도).</li>
		<li>이제는 족집게와 각각 초과 금속 제거 될 때까지 잡고 아세톤과 세포 막 스프레이.</li>
		<li>초과 금속 샘플에 남아, 경우는 막 비 커에 다시 놓고 절차를 반복 합니다. 참고: 필요에 따라 megasonic 목욕 사용 될 수 이륙 절차를 돕기 위해. 참고는 막 휴식으로 클래식 초음파 목욕을 사용 하는 것.</li>
		<li>5의 가속 전압에서 스캐닝 전자 현미경 (SEM)와 자기 디스크의 마지막 배열 이미지 kV와 최종 검사에 대 한 100 pA의 빔 전류. 100000 X의 확대 이미지 그림 3b에 표시 됩니다.</li>
	</ol>
</li>
	<li>
LTEM 이미징
	<ol>
<li>TEM 샘플 홀더에 샘플을 탑재 하 고 현미경으로 삽입.</li>
		<li>샘플 높이 수정 하 고 원하는 가속 전압에서 로렌츠 모드에서 현미경을 맞춥니다 (우리의 경우 300 kV) 현미경의 표준 절차를 사용 하 여.</li>
		<li>로렌츠 렌즈 defocusing 여 자기 신호를 소개 합니다.</li>
		<li>실험을 계속. -플레인 필드 구성 요소를 소개 하기 위해 샘플을 기울기 (예를 들면, 적당 한 각도 30 °, 최대 기울기 각도 대 한 홀더 규격을 확인).</li>
		<li>목표 렌즈 (일반적으로 로렌츠 모드에서 해제 된) 흥분 하 여 자기장을 적용 합니다. 참고: 필드 보정 곡선 가장 제조 업체에 의해 제공 되어야 한다.</li>
		<li>샘플을 포화, 점차적으로 deexciting 대물 렌즈에 의해 자기장을 감소 하 고 카메라에서 이미지를 캡처하십시오. 예를 들어 결과 그림 3 c에 표시 됩니다.</li>
	</ol>
</li>
</ol><img alt="Figure 3" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/57817/57817fig3.jpg"> 그림 3 : 광학에 의해 몇 군데 최종 샘플 및 전자 microscopies. (한)이이 패널이 보여줍니다 디스크 배열 된 실리콘 질 화 막 창은 저항에 전자 빔 노출 및 저항 개발 후. (b)이이 패널 SEM. (c)이이 패널 자기 nanodiscs의 배열에 자석 vortices nucleation 국가의 LTEM 이미지를 표시 하 여 몇 군데 자기 디스크의 최종 배열을 보여줍니다. <a href="/files/ftp_upload/57817/57817fig3large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.</a>
2입니다. MTXM에 대 한 샘플의 제조
참고: MTXM 측정에 우리 수 활용 기술의 시간 해상도. 마그네틱 vortices의 높은-주파수 여기 소개, 첫 번째 단계에서 골드도 파 관을 날조과 두 번째 석판 인쇄 술 단계에는 파 관 위에 자석 디스크 장소 있습니다. 전체 구조는 200 nm 두께 죄 멤브레인에는 충분히 부드러운 엑스레이21에 대 한 투명 한 조작 이다. 자세한 내용은 다음 텍스트에 설명 하 고 프로세스의 회로도 그림 4에 나와. MTXM 샘플 제작 과정 편 샘플 제작을 위해 위에서 설명한 모든 단계를 통해 간다 하지만 추가 리소 그래피 단계는도 파 관을 조작 하는 데 필요한.
<img alt="Figure 4" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/57817/57817fig4.jpg"> 그림 4 : MTXM 시간 해결 실험에 대 한 실리콘 질 화 막에 디스크와는 파 관 샘플의 준비 단계의 설계도. 그것은 최종 구조를 2 단계 석판을 포함 한다. <a href="/files/ftp_upload/57817/57817fig4large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.</a>
<ol><li>샘플 준비 및 스핀 코팅 참고: MTXM에 대 한 멤브레인은 3 x 3 m m2 폭으로 5 x 5 mm2 프레임 및 200 nm 두꺼운 중앙 창. 막 막 휴식 것입니다 그것은 스핀 coater 진공 척에 넣어 수 없습니다. 이 경우에, 우리는 쉽게 사용할 수 있도록 10 x 10 m m2 실리콘 웨이퍼에 막 붙어.<ol>
<li>샘플에서 모든 습기를 제거 하려면 15 분 동안 180 ° C에서 뜨거운 접시에 죄 샘플 prebake</li>
		<li>코트 1 분;에 대 한 3000 rpm에서 긍정적인 저항 CSAR 스핀 결과 필름 두께 약 500 nm. 참고:이 유형의 저항 그것의 높은 감도 빠른 시간을 서 면으로 결과 대 한 선정 되었습니다. 두께-스핀 속도 의존 저항 데이터 시트에서 찾을 수 있습니다.</li>
		<li>후 샘플 저항 층을 강화 하기 위해 1 분 동안 150 ° C에서 뜨거운 접시에 구워.</li>
	</ol></li>
	<li>전자 빔 리소 그래피는도 파 관의
	<ol>
<li>GDS 형식에서 (대 한 두 번째 리소 그래피 단계)도 파 관 및 정렬 표시의 원하는 패턴을 만들고 전자 빔 리소 그래피 시스템에 업로드 합니다.</li>
		<li>전자 빔 작가 시스템에 샘플을 로드, 무대를 설정 하 고 빔.</li>
		<li>20의 빔 에너지에서 65 µ C/c m2 의 전자 복용량에 디스크 영역 노출 케빈, 10 나의 빔 전류 및 200의 단계 크기 nm. 참고: 우리는 파 관 및 맞춤 표시를 노출 하기 위한 CSAR 긍정적인 저항을 사용. 이 저항 20의 빔 에너지에서 65 μC/c m2 의 전자 복용량 PMMA 보다 높은 감도 케빈 고, 따라서, 속도 박람회를 위해 유리한.</li>
	</ol></li>
	<li>화학 개발
	<ol>
<li>노출, 1 분에 대 한 개발자에 샘플을 개발 하 고 30에 대 한 스 토퍼 (IPA)을 따라 s.</li>
		<li>30에 대 한 이온된 수에 샘플을 씻어 s는 핀셋으로 잡고 질소로 그들을 타격 건조 하 고.</li>
	</ol></li>
	<li>전자 빔 증발
	<ol>
<li>전자 빔 증발 기를 사용 하 여도 파 관 및 맞춤 표시에 대 한 Ti(3nm)/Au(100nm) bilayer를 입금.</li>
		<li>레이어 동질성을 높이기 위해 10 rpm의 속도로 지속적으로 샘플을 회전 합니다. 참고: 3-5 nm의 티타늄 층 죄 샘플 및 Au 층 사이 접착성 접촉을 만든다. Au 층의 두께 일반적으로 80-120 nm 사이. 두께의이 범위는 주문 품 인쇄 회로 기판, 우리는 파 관에 전류 펄스를 삽입 하는 데 사용 하는 샘플의 와이어 본딩에 적합 합니다.</li>
		<li>증 착 속도 사용 하 여 0.5-Ti에 대 한 0.7 Aͦ/s ~2.5의 Au를 위한 Aͦ/s의 약 10-7 mbar 또는 더 나은 전자 빔 시스템의 기본 압력 유지.</li>
		<li>또는 사용 하 여 Cu Au 대신 부드러운 엑스레이 대 한 더 나은 투명성에 대 한도 파 관의 제조에 대 한.</li>
	</ol></li>
	<li>이륙
	<ol>
<li>Ti/Au 박막의 증 착, 후 1 h 아세톤을 사용 하 여 샘플을 넣어.</li>
		<li>자, 초과 금속 제거 될 때까지 그들을 핀셋으로 잡고 아세톤은 막 살포.</li>
		<li>초과 금속 샘플에 남아, 경우 아세톤으로 비 커를 다시 배치 하 고 절차를 반복 합니다. 참고: 필요에 따라 megasonic 목욕 사용 될 수 이륙 절차를 지원 하기 위해. 샘플 Ti/Au도 파 관 구조와 정렬 마크는도 파 관에 자기 디스크의 제조에 다시 같은 리소 그래피 단계를 통해 이동합니다.</li>
	</ol></li>
	<li>티 오2 착
	<ol>
<li>원자 층 증 착 시스템에 샘플도 파 관 및 맞춤 표시를 삽입 하 고 보증금 20는도 파 관 및 디스크 사이 격리 층을 티 오2 층의 nm.</li>
		<li>산소 플라즈마에 의해 티 오2 의 증 착에 대 한 Ti 선구자 Tetrakis (dimethylamido) 티타늄 (TDMAT) 및 H2O를 사용 하 고 0.51 Aͦ/사이클의 속도로 성장.</li>
	</ol></li>
	<li>스핀 코팅 샘플의 참고: 우리는 디스크의 가장자리 품질 향상 저항의 더블 레이어를 사용. 전자 빔 노출 동안 하단 저항 과다 그리고 세련 된 언더컷 제공 하는 개발, 후.<ol>
<li>수 분을 제거 하려면 15 분 동안 180 ° C에서 핫 플레이트에 샘플 prebake</li>
		<li>스핀 코트 1 분 4000 rpm에서 공중 합체 저항. 참고: 결과 필름 두께 약 30 nm.</li>
		<li>후에 저항을 강화 하기 위해 3 분 동안 180 ° C에서 핫 플레이트에 샘플 구워.</li>
		<li>스핀 코트 PMMA 950 K 1 분 4000 rpm에서 저항. 결과 필름 두께 약 270 nm.</li>
		<li>후에 저항을 강화 하기 위해 3 분 동안 180 ° C에서 샘플 구워.</li>
	</ol></li>
	<li>디스크의 전자 빔 리소 그래피
	<ol>
<li>GDS 형식에서 디스크의 두 번째 lithographical 패턴을 만들고 전자 빔 리소 그래피 시스템에 업로드 합니다.</li>
		<li>글로벌 마크를 사용 하 여 UV 조정 시스템 샘플을 맞춥니다.</li>
		<li>로컬 표시를 사용 하 여 교정 쓰기 필드의 크기, 회전, 및 변화는도 파 관에 디스크의 정확한 위치를 보장 하기 위해 쓰기 필드를 정렬.</li>
		<li>20의 빔 에너지에서 220 µ C/c m2 의 전자 복용량에 디스크 영역 노출 케빈. 200-300 pA의 빔 전류 10 단계 크기를 사용 하 여 패턴을 노출 하기 위한 nm.</li>
	</ol></li>
	<li>화학 개발
	<ol>
<li>1 분, MIBK 기반 개발자에서 샘플을 개발 하 고 30에 대 한 스 토퍼 (IPA)을 따라 s.</li>
		<li>다음 30 이온된 수에 샘플을 씻어 s 핀셋으로 잡고 질소로 그들을 타격 건조 하 고.</li>
	</ol></li>
	<li>이온 빔 스퍼터 증 착
	<ol>
<li>이온 빔 스퍼터 링 시스템에 샘플을 삽입 합니다.</li>
		<li>그림자 효과 의해 디스크를 테이퍼 하려면 샘플 홀더 스퍼터 소재의 방향 30 ° 기울기. 참고:는 가늘게 소용돌이 순환11의 스위칭 제어 하는 데 사용 됩니다.</li>
		<li>20-50 nm 두꺼운 permalloy (Ni80Fe20) 레이어 증 착을 사용 하 여 예금 속도 0.5-0.7 Aͦ/s 약 10-5 mbar의 작업 압력에. 참고: 기본 압력 10-7 mbar 되어야 한다 또는 더 나은.</li>
	</ol></li>
	<li>이륙
	<ol>
<li>1 시간에 아세톤에 샘플을 넣어.</li>
		<li>이제는 트위터에 초과 금속 제거 될 때까지 그들을 잡고 아세톤과 세포 막 스프레이.</li>
		<li>초과 금속 샘플에 남아, 경우 샘플 아세톤으로 비 커를 다시 놓고 절차를 반복 합니다. 참고: 필요에 따라 megasonic 목욕 사용 될 수 이륙 절차를 지원 하기 위해. 우리는 그림 5와 같이 죄 막에 Ti/Au도 파 관을 통해 permalloy 디스크의 최종 구조를가지고.</li>
	</ol></li>
</ol><img alt="Figure 5" class="xfigimg" src="/files/ftp_upload/57817/57817fig5.jpg"> 그림 5 : 30 nm 두께 2 µ m 넓은 permalloy 디스크 정렬 표시와 골드도 파 관에서의 최종 구조의 SEM 이미지. 샘플 사용 됩니다 MTXM 실험 시간 해결에 대 한 더. <a href="/files/ftp_upload/57817/57817fig5large.jpg" target="_blank">이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.</a>

<ol>
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B., Carter, C. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Transmission Electron Microscopy. A Textbook for Materials Science. , (2009).</li><li>Seshan, K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Handbook of Thin-film Deposition Processes and Techniques. , (2002).</li></ol>

저자는 공개 없다.

우리 LTEM 그리고 MTXM 자석 microscopies에 대 한 샘플의 제작 설명 했다. 이러한 샘플 LTEM, 및 MTXM, 경우 소프트 엑스레이 전자 샘플을 통해 관통할 수 있다 그래야 얇은 죄 막에 날조 될 필요가 있다. 이 샘플 1) 긍정적인 저항 리소 그래피 또는 2)는 부정적인 저항 리소 그래피에 의해 날조 될 수 있다.
우리는 그것은 더 적은 샘플 준비와 적은 제조 단계 필요 하 고 쉽게 처리를 허용 하기 때문에 긍정적인 저항 리소 그래피 기술을 사용. 그것은 또한 우리가 (는 가늘게 디스크의 한 면의) 정확한 디스크 모양 제어에 사용 되는 그림자 효과 사용 하 여 연구원을 수 있습니다. 이 모양 nucleation10,11동안 자기 vortices의 순환을 조절 하는 데 사용 되었습니다.
이 기법의 단점은 복잡 한 이륙 절차 박막 소재 때로는 저항 가장자리에 입금 됩니다 때문에 다음은 이륙에 의해 제거할 수 없습니다. 우리는 이중 저항 레이어를 사용 하 여이 문제를 해결. 이 약간 해상도 제한 (약 20 nm) 남아 자기 이미징의 목적을 위해 충분 하지만 lithographical 프로세스의.
구조 7 아래 해상도 더 높은 해상도 제공 하는 부정적인 저항 리소 그래피 기술을 nm는 저항으로 작성할 수 있습니다. 소재 거리 에칭 후 습식된 에칭 하거나 이온 빔 에칭. 이 접근에 대 한 문제는 레지스트는 에칭 후 제거 하는 어려운입니다. 그들은 매우 쉽게 산화 하는으로 일반적으로 사용 되는 산소 플라즈마 저항 스트립 얇은 permalloy 구조 경우 불가능 하다. 이 사실을 숨기 기술을 사용 하 여 필요 함께이 작품을 통해 사용 된 긍정적인 리소 그래피 공정 하시 더군요.
MTXM10,11 스위칭 순환 동안 자기 vortices의 역학의 관찰 한 다양 한 nucleation 상태17의 관찰에 대 한이 문서에서 설명 하는 방법에 의해 준비 된 샘플을 사용 하는 우리 . 이 세포 막에 있고 준비 된 구조를 요구 하는 실험의 더 많은 종류를 확장할 수 있습니다.

Nanostructures의 자력으로 소형화 기술 동향에 따라 지난 2 년간에 집중적으로 연구 했다. 구조 측면 크기는 더 작게 될 고 작고, 강자성 구조에의 자기 특성 자석 재료의 특성 뿐만 아니라 구조 형상에 의해 제어 되도록 시작 합니다. 마이크로 구조를 대량 물자에서 다른 자기 요소의 행동은 세부 사항 (예를 들어, 허버트와 Schäfer)1에서 평가 되었습니다. 특수 자화 지상 국가의 가장 알려진된 사례 중 하나는 마그네틱 vortices 컬링 자화 구조 마이크론 및 마이크론 크기의 얇은 자석 디스크 및 다각형에서 발생. 자화는 여기에-주위에 비행기를 비행기 밖으로 소용돌이 코어2,3컬링입니다. 마그네틱 vortices의 자화 반전 정적4,,56 에 동적7,8,,910 광범위 하 게 공부 하고있다 정권입니다. 마그네틱 vortices의 가능한 응용 프로그램은, 예를 들어, 다중 비트 메모리 셀11, 논리 회로12, 라디오 주파수 장치13또는 스핀-웨이브 미터14.
자기 소용돌이 소용돌이 코어 특히 이미지, 현미경 기술의 공간 해상도 해야 가능한 근본적인 자기 길이 비늘 가까이 (아래 10 nm). 로렌츠 전송 전자 현미경 검사 법15 (LTEM) 및 자석 전송 x 선 현미경16 (MTXM)는 자기 vortices의 이미징에 대 한 이상적인 후보 그들은 높은 공간 해상도 제공 하 고 또한 높은 제공 하는 MTXM 시간 자화 역학 연구에 대 한 해상도입니다. 이 기술의 단점은 복잡 한 샘플 준비, 제시 종이의 주제 이다입니다.
여기에 제시 된 프로세스 설명 편17 와 MTXM10,11자기 vortices 이미징 사용 하는 샘플의 제조. 두 기술 되며 전송 문자의 때문에, 그것은 얇은 막에 구조를 조작 하는 데 필요한입니다. 세포 막은 일반적으로 실리콘 질 화물 그리고 그들의 두께 범위 수십 나노미터에서에서 수백 나노미터에서 만들어집니다. 이러한 두 가지 방법의 각각 다른 지원 프레임 형상이 필요합니다. MTXM, 경우 프레임 5 x 5 m m2 이며 창 큰, 2 x 2 m m2. 가장, 경우 프레임 기하학 실험, 일반적으로 250 x 250 µ m2에 따라 창 크기와 직경에서 3 m m의 원형 이다. 세포 막을 모든 리소 그래피 과정 동안 창문을 깨고의 위험으로 더 어려운 샘플 처리의 추가 도전.
긍정적이 고 부정적인 저항 리소 그래피 기술18에 의해 샘플의 제조를 할 수 있습니다. 긍정적인 저항 리소 그래피 프로세스 사용 하 여 긍정적인 저항; 방사선 노출된 부분에 레지스트 변경의 화학 구조는 화학 개발자에 용 해 될 것 이다. 노출된 영역 것 씻어 동안 노출 되지 않은 지역 기판에 남아 있게 됩니다. 네거티브 레지스트 리소 그래피 과정의 경우 방사선 견고는 저항 하 고 노출 되지 않은 지역에 화학 개발자 씻어 것입니다 하는 동안 노출된 영역 기판에 남아 있게 됩니다. 두 기술, 샘플의 제조에 사용할 수 있습니다 하지만 적은 제조 단계 부정에 비해 저항 리소 그래피 기술을 요구 하기 때문에 긍정적인 저항 리소 그래피를 선호 하는 우리. 그것은 또한 처리를 쉽게, 빠르게, 이며 종종 더 나은 결과 제공 합니다.

<table>
	<tbody>
		<tr>
			<td>SiN Membrane - TEM</td>
			<td>Silson</td>
			<td>SiRN-TEM-200-0.25-500</td>
			<td>TEM membrane</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>SiN Membrane - MTXM</td>
			<td>Silson</td>
			<td>SiRN-5.0-200-3.0-200</td>
			<td>MTXM membrane</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>3D adapter for spin coating</td>
			<td></td>
			<td></td>
			<td>The model of the adapter for 3D printing can be downloaded at: https://www.thingiverse.com/thing:2808368</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>PMMA 950k electron beam resist</td>
			<td>Allresist</td>
			<td>AR-P 679.04</td>
			<td>used for TEM sample</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Electron beam resist developer</td>
			<td>Allresist</td>
			<td>AR 600-56</td>
			<td>used for TEM sample</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>High-contrast electron beam resist</td>
			<td>Allresist</td>
			<td>AR-P 6200.13</td>
			<td>used for the waveguide on the MTXM sample</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>High-contrast electron beam resist developer</td>
			<td>Allresist</td>
			<td>AR-600-546</td>
			<td>used for the waveguide on the MTXM sample</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Tetrakis(dimethylamido)titanium(IV)</td>
			<td>Sigma Aldrich</td>
			<td>669008 Aldrich&#160;</td>
			<td>used for TiO2 thin film deposition by ALD&#160;</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Electron beam resist for nanometer lithography</td>
			<td>Allresist</td>
			<td>AR-P 617.02</td>
			<td>used as the bottom layer of bilayer resist for easier lift-off procedure</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>PMMA 950k electron beam resist</td>
			<td>Allresist</td>
			<td>AR-P 679.04</td>
			<td>used as the top layer of bilayer resist for easier lift-off procedure</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Electron beam resist developer</td>
			<td>Allresist</td>
			<td>AR 600-56</td>
			<td>used for development of the disks on waveguide</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Permalloy pellets</td>
			<td>Kurt J Lesker</td>
			<td>EVMPERMQXQ-D</td>
			<td>used for the deposition of the magnetic layers</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Titanium pellets</td>
			<td>Kurt J Lesker</td>
			<td>EVMTI45QXQD</td>
			<td>used as adhesive layer for the gold waveguide</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Gold pellets</td>
			<td>Kurt J Lesker</td>
			<td>EVMAUXX40G</td>
			<td>used for the deposition of the waveguide</td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

fabrication of magnetic nanostructures on silicon nitride membranes for magnetic vortex studies using transmission microscopy techniques

전자와 x-선 자석 microscopies 수십 나노미터까지 고해상도 자기 이미지에 대 한 수 있습니다. 그러나, 샘플 매우 연 약하고 어려운 조작 하는 투명 한 막에 준비를 해야 합니다. 마그네틱 vortices 로렌츠 전송 전자 현미경 검사 법 및 자기 전송 x 선 현미경 연구에 적합을 형성 하는 스핀 구성 샘플 제작에 대 한 프로세스와 자성 마이크로-nanostructures 선물이. 실리콘 질 화 막에 샘플 준비가 제조는 스핀 코팅, UV 및 전자 빔 리소 그래피, 저항의 화학 발전의 구성 및 자기 재료의 증발 이륙 과정 형성 하 여는 마지막 자기 구조입니다. 마그네틱 nanodiscs 단일 리소 그래피 단계에서 준비 로렌츠 전송 전자 현미경 검사 법에 대 한 샘플에 의하여 이루어져 있다. 마그네틱 nanodiscs 전기를 전달 하 여 반복 자기장 펄스의 생성에 사용 되는 파 관에 배치 됩니다 및 자기 x 선 전송 현미경 검사 법에 대 한 샘플 시간 해결 자화 동적 실험, 사용 되 전류는도 파 관을 통해입니다. 도 파 관 추가 리소 그래피 단계에서 만들어집니다.

그림 1 죄 프레임 및 MTXM 및 LTEM microscopies 사용 하는 세포 막의 사진을 보여준다. 그림 2 를 스핀 코팅 과정 중 가장 막 꺼짐-축 3D 인쇄 어댑터의 디자인을 보여준다. 그림 3 (저항 개발 후 및 이륙 절차 후) LTEM 샘플 준비 및 최종 이미지는 LTEM에 의해 관찰의 다양 한 단계를 보여 줍니다. 그림 4 는 MTXM 시간 해결 실험에 대 한 죄 막에는 디스크와는 파 관의 제조에 대 한 준비 단계의 회로도 보여준다. 그림 5 는 파 관에 배치 하는 디스크를 포함 하는 최종 MTXM 샘플을 보여 줍니다.

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Fabrication of Magnetic Nanostructures on Silicon Nitride Membranes for Magnetic Vortex Studies Using Transmission Microscopy Techniques

마그네틱 마이크로-및 자석 vortices 전송 전자 현미경 (TEM) 및 자석 전송 엑스레이 현미경 검사 법 (MTXM) 연구에 적합을 형성 하는 스핀 구성 nanostructures의 제조에 대 한 프로토콜 제공 됩니다.

자기 소용돌이 연구 전송 현미경 검사 법 기술을 사용 하 여 실리콘 질 화 막에 자석 Nanostructures의 제조

Electron and x-ray magnetic microscopies allow for high-resolution magnetic imaging down to tens of nanometers. However, the samples need to be prepared ...

fabrication-magnetic-nanostructures-on-silicon-nitride-membranes-for

Nanyang Technological University

Research

JoVE Journal

Engineering

8.0K 조회수.  Brno University of Technology. 마그네틱 마이크로-및 자석 vortices 전송 전자 현미경 (TEM) 및 자석 전송 엑스레이 현미경 검사 법 (MTXM) 연구에 적합을 형성 하는 스핀 구성 nanostructures의 제조에 대 한 프로토콜 제공 됩니다.

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Fabrication of Uniform Nanoscale Cavities via Silicon Direct Wafer Bonding

Measurements of the heat capacity and superfluid fraction of confined 4He have been performed near the lambda transition using lithographically patterned and bonded silicon wafers. Unlike confinements in porous materials often used for these types of experiments3, bonded wafers provide predesigned uniform spaces for confinement. The geometry of each cell is well known, which removes a large source of ambiguity in the interpretation of data.
Exceptionally flat, 5 cm diameter, 375 &#181;m thick Si wafers with about 1 &#181;m variation over the entire wafer can be obtained commercially (from Semiconductor Processing Company, for example). Thermal oxide is grown on the wafers to define the confinement dimension in the z-direction. A pattern is then etched in the oxide using lithographic techniques so as to create a desired enclosure upon bonding. A hole is drilled in one of the wafers (the top) to allow for the introduction of the liquid to be measured. The wafers are cleaned2 in RCA solutions and then put in a microclean chamber where they are rinsed with deionized water4. The wafers are bonded at RT and then annealed at ~1,100 &#176;C. This forms a strong and permanent bond. This process can be used to make uniform enclosures for measuring thermal and hydrodynamic properties of confined liquids from the nanometer to the micrometer scale.

A method for permanently bonding two silicon wafers so as to realize a uniform enclosure is described. This includes wafer preparation, cleaning, RT bonding, and annealing processes. The resulting bonded wafers (cells) have uniformity of enclosure ~1%1,2. The resulting geometry allows for measurements of confined liquids and gasses.

실리콘 다이렉트 웨이퍼 본딩을 통한 균일한 나노스케일 캐비티 제조

Measurements of the heat capacity and superfluid fraction of confined 4He have been performed near the lambda transition using lithographically patterned ...

연구

공학

Fabrication of Gate-tunable Graphene Devices for Scanning Tunneling Microscopy Studies with Coulomb Impurities

Owing to its relativistic low-energy charge carriers, the interaction between graphene and various impurities leads to a wealth of new physics and degrees of freedom to control electronic devices. In particular, the behavior of graphene&#8217;s charge carriers in response to potentials from charged Coulomb impurities is predicted to differ significantly from that of most materials. Scanning tunneling microscopy (STM) and scanning tunneling spectroscopy (STS) can provide detailed information on both the spatial and energy dependence of graphene&#39;s electronic structure in the presence of a charged impurity.&#160;The design of a hybrid impurity-graphene device, fabricated using controlled deposition of impurities onto a back-gated graphene surface, has enabled several novel methods for controllably tuning graphene&#8217;s electronic properties.1-8 Electrostatic gating enables control of the charge carrier density in graphene and the ability to reversibly tune the charge2 and/or molecular5 states of an impurity. This paper outlines the process of fabricating a gate-tunable graphene device decorated with individual Coulomb impurities for combined STM/STS studies.2-5 These studies provide valuable insights into the underlying physics, as well as signposts for designing hybrid graphene devices.

This paper details the fabrication process of a gate-tunable graphene device, decorated with Coulomb impurities for scanning tunneling microscopy studies. Mapping the spatially dependent electronic structure of graphene in the presence of charged impurities unveils the unique behavior of its relativistic charge carriers in response to a local Coulomb potential.

쿨롱 불순물 스캐닝 터널링 현미경 연구 게이트 - 조정 가능한 그래 핀 장치의 제작

Owing to its relativistic low-energy charge carriers, the interaction between graphene and various impurities leads to a wealth of new physics and degrees ...

Phase Diagram Characterization Using Magnetic Beads as Liquid Carriers

Magnetic beads with ~1.9 &#181;m average diameter were used to transport microliter volumes of liquids between contiguous liquid segments with a tube for the purpose of investigating phase change of those liquid segments. The magnetic beads were externally controlled using a magnet, allowing for the beads to bridge the air valve between the adjacent liquid segments. A hydrophobic coating was applied to the inner surface of the tube to enhance the separation between two liquid segments. The applied magnetic field formed an aggregate cluster of magnetic beads, capturing a certain liquid amount within the cluster that is referred to as carry-over volume. A fluorescent dye was added to one liquid segment, followed by a series of liquid transfers, which then changed the fluorescence intensity in the neighboring liquid segment. Based on the numerical analysis of the measured fluorescence intensity change, the carry-over volume per mass of magnetic beads has been found to be ~2 to 3 &#181;l/mg. This small amount of liquid allowed for the use of comparatively small liquid segments of a couple hundred microliters, enhancing the feasibility of the device for a lab-in-tube approach. This technique of applying small compositional variation in a liquid volume was applied to analyzing the binary phase diagram between water and the surfactant C12E5 (pentaethylene glycol monododecyl ether), leading to quicker analysis with smaller sample volumes than conventional methods.

Here, we present a protocol to investigate multi-component phase diagrams using externally controlled magnetic beads as liquid carriers in a lab-in-tube approach. This approach can aid in applications that seek to gather further information on phase change in complex liquid systems.

단계도 특성 액체 캐리어로 자기 구슬을 사용하여

Magnetic beads with ~1.9 &#181;m average diameter were used to transport microliter volumes of liquids between contiguous liquid segments with a tube for ...

Ohmic Contact Fabrication Using a Focused-ion Beam Technique and Electrical Characterization for Layer Semiconductor Nanostructures

Layer semiconductors with easily processed two-dimensional (2D) structures exhibit indirect-to-direct bandgap transitions and superior transistor performance, which suggest a new direction for the development of next-generation ultrathin and flexible photonic and electronic devices. Enhanced luminescence quantum efficiency has been widely observed in these atomically thin 2D crystals. However, dimension effects beyond quantum confinement thicknesses or even at the micrometer scale are not expected and have rarely been observed. In this study, molybdenum diselenide (MoSe2) layer crystals with a thickness range of 6-2,700 nm were fabricated as two- or four-terminal devices. Ohmic contact formation was successfully achieved by the focused-ion beam (FIB) deposition method using platinum (Pt) as a contact metal. Layer crystals with various thicknesses were prepared through simple mechanical exfoliation by using dicing tape. Current-voltage curve measurements were performed to determine the conductivity value of the layer nanocrystals. In addition, high-resolution transmission electron microscopy, selected-area electron diffractometry, and energy-dispersive X-ray spectroscopy were used to characterize the interface of the metal&#8211;semiconductor contact of the FIB-fabricated MoSe2 devices. After applying the approaches, the substantial thickness-dependent electrical conductivity in a wide thickness range for the MoSe2-layer semiconductor was observed. The conductivity increased by over two orders of magnitude from 4.6 to 1,500 &#937;&#8722;1 cm&#8722;1, with a decrease in the thickness from 2,700 to 6 nm. In addition, the temperature-dependent conductivity indicated that the thin MoSe2 multilayers exhibited considerably weak semiconducting behavior with activation energies of 3.5-8.5 meV, which are considerably smaller than those (36-38 meV) of the bulk. Probable surface-dominant transport properties and the presence of a high surface electron concentration in MoSe2 are proposed. Similar results can be obtained for other layer semiconductor materials such as MoS2 and WS2.

We describe the approaches for the device fabrication and electrical characterization of molybdenum diselenide (MoSe2) layer semiconductor nanostructures with different thicknesses. In addition, the fabrication of ohmic contacts for MoSe2-layer nanocrystals by the focused-ion beam deposition method using platinum (Pt) as a contact metal is described.

오믹 접촉 제조 집중 이온 빔 기술 및 전기 특성 계층 반도체 나노 구조를 위해 사용

Layer semiconductors with easily processed two-dimensional (2D) structures exhibit indirect-to-direct bandgap transitions and superior transistor ...

Integration of Light Trapping Silver Nanostructures in Hydrogenated Microcrystalline Silicon Solar Cells by Transfer Printing

One of the potential applications of metal nanostructures is light trapping in solar cells, where unique optical properties of nanosized metals, commonly known as plasmonic effects, play an important role. Research in this field has, however, been impeded owing to the difficulty of fabricating devices containing the desired functional metal nanostructures. In order to provide a viable strategy to this issue, we herein show a transfer printing-based approach that allows the quick and low-cost integration of designed metal nanostructures with a variety of device architectures, including solar cells. Nanopillar poly(dimethylsiloxane) (PDMS) stamps were fabricated from a commercially available nanohole plastic film as a master mold. On this nanopatterned PDMS stamps, Ag films were deposited, which were then transfer-printed onto block copolymer (binding layer)-coated hydrogenated microcrystalline Si (&#181;c-Si:H) surface to afford ordered Ag nanodisk structures. It was confirmed that the resulting Ag nanodisk-incorporated &#181;c-Si:H solar cells show higher performances compared to a cell without the transfer-printed Ag nanodisks, thanks to plasmonic light trapping effect derived from the Ag nanodisks. Because of the simplicity and versatility, further device application would also be feasible thorough this approach.

A viable transfer printing-based methodology to introduce plasmonic metal nanostructures in solar cells is described. Using nanopillar poly(dimethylsiloxane) stamps, an Ag-based ordered nanodisk array was integrated with standard hydrogenated microcrystalline Si solar cells, which led to improved device performances due to plasmonic light trapping.

전송 인쇄하여 수소 첨가 미세 결정 실리콘 태양 전지에 빛 트래핑 실버 나노 구조의 통합

One of the potential applications of metal nanostructures is light trapping in solar cells, where unique optical properties of nanosized metals, commonly ...

Use of a Multi-compartment Dynamic Single Enzyme Phantom for Studies of Hyperpolarized Magnetic Resonance Agents

Imaging of hyperpolarized substrates by magnetic resonance shows great clinical promise for assessment of critical biochemical processes in real time. Due to fundamental constraints imposed by the hyperpolarized state, exotic imaging and reconstruction techniques are commonly used. A practical system for characterization of dynamic, multi-spectral imaging methods is critically needed. Such a system must reproducibly recapitulate the relevant chemical dynamics of normal and pathological tissues. The most widely utilized substrate to date is hyperpolarized [1-13C]-pyruvate for assessment of cancer metabolism. We describe an enzyme-based phantom system that mediates the conversion of pyruvate to lactate. The reaction is initiated by injection of the hyperpolarized agent into multiple chambers within the phantom, each of which contains varying concentrations of reagents that control the reaction rate. Multiple compartments are necessary to ensure that imaging sequences faithfully capture the spatial and metabolic heterogeneity of tissue. This system will aid the development and validation of advanced imaging strategies by providing chemical dynamics that are not available from conventional phantoms, as well as control and reproducibility that is not possible in vivo.

A multi-compartment dynamic phantom is used to simulate some biology of interest for metabolic studies using hyperpolarized magnet resonance agents.

과분극 자기 공명 에이전트의 연구 다중 구획 동적 단일 효소 팬텀의 사용

Imaging of hyperpolarized substrates by magnetic resonance shows great clinical promise for assessment of critical biochemical processes in real time. Due ...

Frequency Mixing Magnetic Detection Scanner for Imaging Magnetic Particles in Planar Samples

The setup of a planar Frequency Mixing Magnetic Detection (p-FMMD) scanner for performing Magnetic Particles Imaging (MPI) of flat samples is presented. It consists of two magnetic measurement heads on both sides of the sample mounted on the legs of a u-shaped support. The sample is locally exposed to a magnetic excitation field consisting of two distinct frequencies, a stronger component at about 77 kHz and a weaker field at 61 Hz. The nonlinear magnetization characteristics of superparamagnetic particles give rise to the generation of intermodulation products. A selected sum-frequency component of the high and low frequency magnetic field incident on the magnetically nonlinear particles is recorded by a demodulation electronics. In contrast to a conventional MPI scanner, p-FMMD does not require the application of a strong magnetic field to the whole sample because mixing of the two frequencies occurs locally. Thus, the lateral dimensions of the sample are just limited by the scanning range and the supports. However, the sample height determines the spatial resolution. In the current setup it is limited to 2 mm. As examples, we present two 20 mm &#215; 25 mm p-FMMD images acquired from samples with 1 &#181;m diameter maghemite particles in silanol matrix and with 50 nm magnetite particles in aminosilane matrix. The results show that the novel MPI scanner can be applied for analysis of thin biological samples and for medical diagnostic purposes.

A scanner for imaging magnetic particles in planar samples was developed using the planar frequency mixing magnetic detection technique. The magnetic intermodulation product response from the nonlinear nonhysteretic magnetization of the particles is recorded upon a two-frequency excitation. It can be used to take 2D images of thin biological samples.

평면 샘플에 자석 입자 이미징에 대한 자기 인식 스캐너를 혼합 주파수

The setup of a planar Frequency Mixing Magnetic Detection (p-FMMD) scanner for performing Magnetic Particles Imaging (MPI) of flat samples is presented. ...

Studying Dynamic Processes of Nano-sized Objects in Liquid using Scanning Transmission Electron Microscopy

Samples fully embedded in liquid can be studied at a nanoscale spatial resolution with Scanning Transmission Electron Microscopy (STEM) using a microfluidic chamber assembled in the specimen holder for Transmission Electron Microscopy (TEM) and STEM. The microfluidic system consists of two silicon microchips supporting thin Silicon Nitride (SiN) membrane windows. This article describes the basic steps of sample loading and data acquisition. Most important of all is to ensure that the liquid compartment is correctly assembled, thus providing a thin liquid layer and a vacuum seal. This protocol also includes a number of tests necessary to perform during sample loading in order to ensure correct assembly. Once the sample is loaded in the electron microscope, the liquid thickness needs to be measured. Incorrect assembly may result in a too-thick liquid, while a too-thin liquid may indicate the absence of liquid, such as when a bubble is formed. Finally, the protocol explains how images are taken and how dynamic processes can be studied. A sample containing AuNPs is imaged both in pure water and in saline.

This protocol describes the operation of a liquid flow specimen holder for scanning transmission electron microscopy of AuNPs in water, as used for the observation of nanoscale dynamic processes.

스캔 전송 전자 현미경을 사용하여 액체에 나노 크기의 개체의 동적 프로세스를 공부

Samples fully embedded in liquid can be studied at a nanoscale spatial resolution with Scanning Transmission Electron Microscopy (STEM) using a ...

Fabrication of 1-D Photonic Crystal Cavity on a Nanofiber Using Femtosecond Laser-induced Ablation

We present a protocol for fabricating 1-D Photonic Crystal (PhC) cavities on subwavelength-diameter tapered optical fibers, optical nanofibers, using femtosecond laser-induced ablation. We show that thousands of periodic nano-craters are fabricated on an optical nanofiber by irradiating with just a single femtosecond laser pulse. For a typical sample, periodic nano-craters with a period of 350 nm and with diameter gradually varying from 50 - 250 nm over a length of 1 mm are fabricated on a nanofiber with diameter around 450 - 550 nm. A key aspect of such a nanofabrication is that the nanofiber itself acts as a cylindrical lens and focuses the femtosecond laser beam on its shadow surface. Moreover, the single-shot fabrication makes it immune to mechanical instabilities and other fabrication imperfections. Such periodic nano-craters on nanofiber, act as a 1-D PhC and enable strong and broadband reflection while maintaining the high transmission out of the stopband. We also present a method to control the profile of the nano-crater array to fabricate apodized and defect-induced PhC cavities on the nanofiber. The strong confinement of the field, both transverse and longitudinal, in the nanofiber-based PhC cavities and the efficient integration to the fiber networks, may open new possibilities for nanophotonic applications and quantum information science.

We present a protocol for fabricating 1-D photonic crystal cavities on subwavelength diameter silica fibers (optical nanofibers) using femtosecond laser-induced ablation.

펨토초 레이저에 의한 절제를 사용하여 나노 섬유에 1-D 광자 크리스탈 캐비티의 제작

We present a protocol for fabricating 1-D Photonic Crystal (PhC) cavities on subwavelength-diameter tapered optical fibers, optical nanofibers, using ...

Characterization of Ultra-fine Grained and Nanocrystalline Materials Using Transmission Kikuchi Diffraction

One of the challenges in microstructure analysis nowadays resides in the reliable and accurate characterization of ultra-fine grained (UFG) and nanocrystalline materials. The traditional techniques associated with scanning electron microscopy (SEM), such as electron backscatter diffraction (EBSD), do not possess the required spatial resolution due to the large interaction volume between the electrons from the beam and the atoms of the material. Transmission electron microscopy (TEM) has the required spatial resolution. However, due to a lack of automation in the analysis system, the rate of data acquisition is slow which limits the area of the specimen that can be characterized. This paper presents a new characterization technique, Transmission Kikuchi Diffraction (TKD), which enables the analysis of the microstructure of UFG and nanocrystalline materials using an SEM equipped with a standard EBSD system. The spatial resolution of this technique can reach 2 nm. This technique can be applied to a large range of materials that would be difficult to analyze using traditional EBSD. After presenting the experimental set up and describing the different steps necessary to realize a TKD analysis, examples of its use on metal alloys and minerals are shown to illustrate the resolution of the technique and its flexibility in term of material to be characterized.

This paper provides a detailed method to characterize the microstructure of ultra-fine grained and nanocrystalline materials using a scanning electron microscope equipped with a standard electron backscatter diffraction system. Metal alloys and minerals presenting refined microstructures are analyzed using this technique, showing the diversity of its possible applications.