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This paper details the fabrication process of a gate-tunable graphene device, decorated with Coulomb impurities for scanning tunneling microscopy studies. Mapping the spatially dependent electronic structure of graphene in the presence of charged impurities unveils the unique behavior of its relativistic charge carriers in response to a local Coulomb potential.
Aufgrund seiner relativistischen Niedrigenergie Ladungsträger, die Interaktion zwischen Graphen und verschiedene Verunreinigungen führt zu einer Fülle neuer Physik und Freiheitsgrade, um elektronische Geräte steuern. Insbesondere wird das Verhalten der Ladungsträger von Graphen in Reaktion auf Potentiale von geladenen Coulomb Verunreinigungen vorhergesagt, von dem der meisten Materialien signifikant. Rastertunnelmikroskopie (STM) und Rastertunnelspektroskopie (STS) Detaillierte Informationen finden Sie sowohl auf der räumlichen und Energieabhängigkeit der elektronischen Struktur von Graphen in Gegenwart eines geladenen Verunreinigung bereitzustellen. Die Konstruktion eines Hybridverunreinigungs Graphen Vorrichtung hergestellt durch kontrollierte Ablagerung von Verunreinigungen auf einem Back-Gate versehenen Graphitoberfläche, mehrere neuartige Verfahren zur elektronischen Eigenschaften steuerbar tuning Graphens aktiviert. 1-8 Elektro Gating ermöglicht die Steuerung der Ladungsträgerdichte in Graphen und die Fähigkeit, REVERSIbly Abstimmung der Ladung 2 und / oder molekular 5 Zustände der Verunreinigung. In diesem Dokument werden die Verfahren zur Herstellung einer Gate-abstimmbaren Graphen-Gerät mit Einzel Coulomb Verunreinigungen für den kombinierten STM / STS-Studien eingerichtet. 2-5 Diese Studien liefern wertvolle Einblicke in die zugrunde liegende Physik, aber auch als Wegweiser für die Gestaltung von Graphen-Hybrid-Geräte.
Graphen ist ein zweidimensionaler Material mit einer einzigartigen Linearbandstruktur, die zu seiner außergewöhnlichen elektrischen, optischen und mechanischen Eigenschaften verleiht. 1,9-16 Die Niedrigenergie-Ladungsträger als relativistische, masselose Dirac-Fermionen 15, dessen beschrieben Verhalten unterscheidet sich deutlich von dem der nicht-relativistischen Ladungsträger in herkömmlichen Systemen. 15-18 kontrollierte Abscheidung einer Vielzahl von Verunreinigungen auf Graphen stellt eine einfache, aber vielseitige Plattform für experimentelle Untersuchungen der Reaktion dieser relativistischen Ladungsträger zu einer Reihe von Störungen. Untersuchungen solcher Systeme zeigen, dass Graphen Verunreinigungen können die chemische Potential 6,7 verschieben, ändern, die effektive dielektrische Konstante 8 und möglicherweise elektronisch vermittelten Supraleitung 9 führen. Viele dieser Studien 6-8 beschäftigen elektro Gating als ein Mittel, um die Eigenschaften des Hybrid impurit Tuningy-Graphen-Gerät. Elektrostatische Gating kann die elektronische Struktur eines Materials in Bezug auf seine Fermi-Niveau ohne Hysterese Außerdem verlagern. 2-5, durch Abstimmung der Ladung 2 oder 5 Molekülzustände solcher Verunreinigungen kann zu elektrostatischer Gating reversibel die Eigenschaften eines Hybrid Verunreinigungen Graphen ändern Gerät.
Zurück Anschnitt eine Graphen-Gerät bietet ein ideales System für die Untersuchung durch Rastertunnelmikroskopie (STM). Ein Rastertunnelmikroskop besteht aus einer scharfen Metallspitze aus einem leitfähigen Oberfläche gehalten wenige Angström entfernt. Durch Anlegen einer Vorspannung zwischen der Spitze und der Oberfläche tunneln Elektronen zwischen den beiden. Bei der häufigsten Modus Konstantstrommodus, kann die Topographie der Probenoberfläche der Karte durch Rasterabtasten der Spitze hin und her. Zusätzlich kann die lokale elektronische Struktur der Probe durch die Untersuchung einer differentiellen Leitfähigkeit dI / dV-Spektrum, das proportional zur lokalen de untersucht werdennsity von Staaten (LDOS). Diese Messung wird oft die Rastertunnelspektroskopie (STS) bezeichnet. Durch separates Steuern der Vorspannung und Back-Gate-Spannungen kann die Reaktion des Graphen, um Verunreinigungen durch die Analyse des Verhaltens dieser dI / dV Spektren untersucht werden. 2-5
In diesem Bericht, die Herstellung eines Back-Gate Graphen-Gerät mit Coulomb Verunreinigungen dekoriert (zB geladene Ca-Atome) skizziert. Die Vorrichtung besteht aus Elementen in der folgenden Reihenfolge (von oben nach unten): Calcium Adatomen und Clustern, Graphen, hexagonales Bornitrid (h-BN), Siliziumdioxid (SiO 2), Bulk-Silizium (Figur 1). h-BN ist ein isolierender Dünnfilm, der eine atomar flach und elektrisch homogenen Substrat für den Graphen stellt. 19-21 h-BN und SiO 2 wirken als Dielektrika und Schütt Si dient als Rückgate.
Um das Gerät zu fertigen, ist Graphen zunächst auf einer electroche gewachsenmisch poliert Cu Folie 22,23, die als saubere katalytische Oberfläche für die chemische Dampfabscheidung (CVD) 22-25 von Graphen dient. In einem CVD-Wachstum, Methan (CH 4) und Wasserstoff (H 2) Vorläufergase durchlaufen Pyrolyse Domänen von Graphen Kristalle auf der Cu-Folie zu bilden. Diese Domänen wachsen und schließlich miteinander verschmelzen, wodurch eine polykristalline Graphenschicht. 25. Das resultierende Graphen auf das Zielsubstrat übertragen wird, eine h-BN / SiO2 Chips (durch mechanische Peeling 19-21 h-BN auf einem SiO 2 / Si (100) Chip) über Poly (methylmethacrylat) (PMMA) zu übertragen. 26-28 In der PMMA-Transfer, die Graphen auf Cu ist mit einer Schicht aus PMMA erste Spin-beschichtet. Die PMMA / Graphen / Cu Probe dann schwimmt auf einer Ätzlösung (beispielsweise FeCl 3 (aq) 28), die auswärts der Cu ätzt. Das nicht umgesetzte PMMA / Graphen Probe mit einem h-BN / SiO 2 Chip und anschließend gefischtin einem organischen Lösungsmittel gereinigt werden (beispielsweise CH 2 Cl 2) und Ar / H 2 -Umgebung 29,30 um die PMMA-Schicht zu entfernen. Die sich ergebende Graphen / h-BN / SiO 2 / Si Probe wird dann drahtgebondet, um elektrischen Kontakte an einem Ultrahochvakuum (UHV) Probenplatte und in einer UHV-Kammer geglüht. Schließlich wird das Graphen Vorrichtung in situ mit Coulomb Verunreinigungen abgeschieden (zB geladene Ca-Atome) und studiert von STM. 2-5
1. Elektrochemisches Polieren einer Cu-Folie 22,23
Anmerkung: Die elektrochemische Polieren exponiert blanken Cu-Oberfläche zur Graphenwachstum durch Entfernen der Oberflächenschutzschicht und steuert die Wachstumskeim Dichte.
2. Chemical Vapor Deposition (CVD) von Graphen auf einem Cu-Folien 22-25
3. Mechanische Exfoliation 19-21 von h-BN auf einen SiO 2 Chip
4. Poly (methylmethacrylat) (PMMA) 26-28 Übertragung von Graphen auf h-BN / SiO 2
5. Ar / H 2 Annealing 29,30
6. Montage eine Gate-abstimmbaren Graphene Vorrichtung zur Messung STM 2-5
7. STM-Spitze Kalibrierung auf Au (111) -Oberfläche 31
8. Scanning Graphene
9. Hinterlegung Coulomb Verunreinigungen auf einem Graphen Surface 2-4
Figur 1 zeigt eine schematische Darstellung einer Back-Gate Graphen Gerät. Drahtbonden Au / Ti-Kontakt zu einer UHV Probenplatte Gründe Graphen elektrisch, während Draht-Bonding-Si Groß mit einer Elektrode, die mit einer externen Schaltung verbindet Back-Gates das Gerät. Durch Rückanschnitt eine Vorrichtung, einen Ladezustand einer Coulomb Verunreinigung bei einer gegebenen Probenspannung (die durch die STM-Spitze gesteuert wird) kann zu einem anderen Ladungszustand abgestimmt werden. 2-4
Figur 2 beschreibt die Schritte zum Herstellen einer Gate-abstimmbaren Graphen Gerät. Ein Cu-Folie wird zunächst elektrochemisch poliert, um seine Oberflächenschutzschicht zu entfernen und zu ändern sein Wachstum Samendichte. 23,24 Nach dem elektrochemischen Polieren sollte der Cu-Folie unter dem bloßen Auge glänzender als zuvor als Oberfläche sollte glatter geworden zu sein scheinen. Die elektrochemisch poliert Cu-Folie wirkt dann als Substrat für katalytische CVD Wachstum von Graphen. Graphen ist dann transferred auf einen h-BN / SiO 2 Substrat über PMMA Übertragung. Die resultierende Probe wird in einer Ar / H2-Atmosphäre gereinigt und charakterisiert (Figur 3). Anschließend wird es in eine Back-Gate-Gerät montiert.
Bevor die Probe in eine Back-Gate-Gerät montiert ist, wird die Graphitoberfläche mit einem optischen Mikroskop (3A), Raman-Spektroskopie (3B) und AFM (Figur 3C) gekennzeichnet. Mit einem optischen Bild Mikroskop, ist es leicht, die Sauberkeit, die Kontinuität und die Anzahl der Graphen-Schichten über die gesamte Probe zu untersuchen. Mit einem Raman-Spektrum, kann die Anzahl der Graphen-Schichten und Defektniveau durch die Untersuchung der I G ausgewertet werden:. Ich 2D Spitzenintensitätsverhältnis und D Spitzenintensität bzw. 32 mit einem AFM-Bild, verschiedene Merkmale - Sauberkeit, Einheitlichkeit, Oberflächenrauhigkeit, etc. - Der Probe zuverlässig eval seinan einem kleinen Längenskala (<500 nm) ausgewertet. Ein gutes Beispiel sollte sauber, kontinuierliche, einheitliche erscheinen, und einlagige unter beiden Lichtmikroskop und AFM-Aufnahmen. 2 Verhältnis von I G: Darüber hinaus sollte ein gutes Beispiel einer minimalen Peakintensität D (ein Zeichen der minimalen Defekt) und weniger als 1 aufweisen I 2D Peakintensitätsverhältnis (ein Zeichen der Monoschicht) unter der Raman-Spektroskopie 32.
Bevor das Gerät unter einer STM gekennzeichnet werden, muss ein STM-Spitze auf einer Au kalibriert werden (111) -Oberfläche, die STM-Spitze Staaten aus der Probe Oberflächenzustände so viel wie möglich zu entkoppeln. Ohne die Spitze Kalibrierung wird der differentiellen Leitfähigkeit dI / dV Spektrum gefaltet erscheinen aufgrund einer starken Kopplung zwischen den Spitzenländern und die Probenoberflächenzustände: in anderen Worten, STM Daten aus einer nicht kalibrierten Spitze genommen die reale Eigenschaft der Probe nicht zu vertreten . , Um die Spitze zu kalibrieren, wird die STM-Spitze wiederholt gepulster / stocherte in eine Au (111) surface, bis ein hochauflösendes Bild von Fischgräten-Rekonstruktion (4A) erhalten werden kann, und eine dI / dV-Spektrum erscheint vergleichbar mit dem Standard-Au (111) dI / dV-Spektrum (Abbildung 4B). Die dI / dV-Spektrum sollte eine scharfe Schritt bei V Probe ≈ 0,5 V, die den Beginn der Au (111) Oberflächenzustand darstellt aufweisen. Darüber hinaus sollte der dI / dV-Spektrum keine anomalen Spitzen und Senken, die als Artefakte bei der Durchführung von dI / dV-Messungen an Graphen angezeigt werden können aufweisen.
Nachdem die Spitze der Kalibrierung wird die Probenoberfläche mit STM untersucht. 5A zeigt ein Moiré-Muster für Graphen / h-BN, die aus einer Fehlanpassung in den Gitterkonstanten von Graphen und h-BN auftritt. Die Wellenlänge eines Moire-Musters hängt von dem Drehwinkel zwischen dem Graphen und zugrunde liegende h-BN Zäune: Je kleiner der Spiralwinkel größer die Wellenlänge ist. Auftreten von Moiré patte rn bestätigt die Anwesenheit von sauberem Graphen auf einem h-BN-Substrat. Sobald die Probenoberfläche untersucht wird, werden Ca-Ionen auf Graphen, dessen Topographie in 5B gezeigt abgeschieden. Ein Moiré-Muster wird in dem Hintergrund des Bildes. Einmal aufgeladen Ca-Atome erfolgreich abgelegt, STM-Spitze kann künstliche Kerne, die aus mehreren konstruieren geladenen Ca Dimere, indem jedes Dimer in kleinen Clustern. STM Studienergebnisse für geladene Co und Ca Adatome sind in Ref angezeigt. 2 & 3 und Ref. 4.
Abbildung 1. Schematische Darstellung einer Gate-abstimmbaren Graphen-Gerät. Graphen ist mit der Probenplatte geerdet, während Si-Schicht eine Verbindung zu einer Gate-Elektrode durch Drahtbonden. 2-5 Klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Figur zu sehen.
Abbildung 3. Pre-STM Charakterisierung eines Graphen / h-BN / SiO 2 Heterostruktur. Optisches Mikroskopbild von Graphen / h-BN / SiO 2 Heterostruktur. (B) (A) Raman spectRum von Graphen / SiO 2 Region. Raman-Spektrum von Graphen wird durch D gekennzeichnet (~ 1350 cm -1), G (~ 1580 cm -1) und 2D (~ 2690 cm -1) Gipfel. 32 (C) Rasterkraftmikroskop (AFM) Bild von Graphen / h-BN / SiO 2 Region. Dieses Bild ist eine Höhenkarte mit Tapping Mode AFM übernommen. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Figur zu sehen.
Abbildung 4. STM Charakterisierung von Au (111) -Oberfläche für STM-Spitze Kalibrierung. 31 (A) Topographie von Au (111) -Oberfläche. (B) Standard dI / dV-Spektrum von Au (111) -Oberfläche. Bitte klicken Sie hier, um eine größere Ansicht Version dieser Figur.
Abbildung 5. STM Topographie des Coulomb Verunreinigungen auf Graphen. (A) Moiré-Muster für Graphen / 20,21 (B) h-BN. Ca Adatome auf Graphen. 4 Klicken Sie hier, um eine größere Version dieser Figur zu sehen.
Für STM-Charakterisierung, kritische Ziele der Graphenvorrichtungsherstellung: 1) wachsenden Monolayer-Graphen mit einer minimalen Anzahl von Defekten, 2) Erhalten eines großen, saubere, gleichmäßige und kontinuierliche Oberfläche Graphen, 3) Zusammenbau einer Graphen-Vorrichtung mit hoher Widerstand zwischen die Graphen und das Gate (dh kein "gate leakage"), und 4) Aufbringen individueller Coulomb Verunreinigungen.
Das erste Ziel wird durch das CVD-Verfahren, bei dem Graphen wächst auf einem Cu-Folie geregelt. Zwar gibt es mehrere Kandidaten Substrat (zB Ni, Ru, Ir, Pt, Co, Pd, etc.), Cu ist bekannt, Monolage Graphen meisten selektiv durch seine äußerst geringe Löslichkeit Kohlenstoff. 25 Dennoch selektiv wachsen Monolage Graphen kann immer noch schwierig und uneinheitlich aufgrund einer Vielzahl von Faktoren. 22-25 Obwohl elektrochemisches Polieren sicherlich eine bessere Substrat Bedingung für graphene Wachstum, unsere AFM Charakterisierungen haben gezeigt, dass die Cu-Oberfläche bleibt uneinheitlich und rau auf der mikroskopischen Ebene. Darüber hinaus kann der Grad der Verunreinigung aus der chemischen Rückstand aus Folie variieren, um zu vereiteln. Glühparameter sind für konsequent eine saubere und gleichmäßige Oberfläche Cu während des Wachstums. Glühen des Cu bei einer hohen Temperatur (1050 ° C) in der Nähe seines Schmelzpunktes (1085 ° C) mit hohem Wasserstofffluss (~ 200 sccm) scheint eine gleichmäßig saubere und gleichförmige Cu-Oberfläche mit großen Cu-Domänen bereitzustellen. 22. Das Wachstum Temperatur, Druck-Regime und CH 4: H 2 -Flussrate Verhältnis kann dann systematisch optimiert, bis Graphen-Monoschichten mit einer minimalen Anzahl von Fehlern erhalten wird.
Das zweite Ziel - den Erhalt einer großen, sauberen, gleichmäßigen und kontinuierlichen Graphen-Oberfläche - wird durch die PMMA Transfer und Ar / H 2 Glühen geregelt. Zwar gibt es eine Reihe von verschiedenen Graphen transfer Verfahren (zB Trocken PMMA / PDMS Transfer 27, nass PDMS Transfer 24, etc.), PMMA Übertragung mit FeCl 3 (aq) Ätzlösung 28 hat konsequent ergab sich die kontinuierliche / einheitlichen Graphenflächen. Dieses Verfahren lässt jedoch eine hohe Dichte der chemischen Rest auf der Oberfläche Graphen. Um dieses Problem zu beheben, wurden die Spin-Beschichtungsrate und Zeit zuerst optimiert, um die PMMA-Schicht so gleichmäßig wie möglich zu machen. Zusätzlich wurden mehrere Reinigungsschritte mit Reinstwasser Bäder eingeführt, um chemische Rückstände aus dem Graphen der Rückfläche zu entfernen, bevor es aus der Fischerei mit einem h-BN / SiO 2-Chip. Aus diesen Bemühungen relativ reine Proben, wie durch ein optisches Mikroskop betrachtet, haben durchweg übertragen. Keine Veränderung in der PMMA-Übertragungsverfahren kann jedoch vollständig reinigen die Graphen-Oberfläche beim Verlassen immer eine dünne Schicht aus PMMA. Um eine atomar reine Oberfläche zu erhalten (STM-Studien erfordern sauberen Regionen &# 62; 100 nm 2), muss eine Reihe von Glühen Verfahren durchgeführt werden. Ar / H 2 Glühen kann eine Mehrheit der PMMA-Schicht effektiv zu entfernen. Nach Ar / H 2 Glühen, erscheint 29 der Graphen-Oberfläche unter Kontrolle durch Umgebungs AFM (Abbildung 3) sauber sein. Doch eine dünne PMMA-Schicht nicht nachweisbar durch Umgebungs AFM noch deckt die Graphenoberfläche, die weiter in situ UHV Glühen erfordert, um zu entfernen. Es ist wichtig zu bedenken, dass nach der Übertragung Glühen kann nur nur einen relativ rückstandsfreie Oberfläche zu reinigen; ultimative Sauberkeit einer Probe hängt hauptsächlich von der Übertragung.
Das dritte Ziel - Montage eines Graphen-Gerät ohne Gate-Leck - wird von post-Ar / H 2 Glühschritte geregelt. Bei der Montage des Geräts auf einer Probenplatte, ist es wichtig, das Gerät elektrisch vom Rest der Probenplatte mit Saphir Flocken trennen; die einzige elektrische Kontakt zwischen ter Probenplatte und das Gerät sollte die Drahtbindungen sein. Drahtbond stellt die Bruchgefahr der Vorrichtung, wenn eine übermäßige Leistung als jede Form von Bruch in der SiO 2 -Schicht (unabhängig davon, wie klein) an Gate-Leckleitung geliefert. Drahtbondparameter müssen also vor der Zeit optimiert werden. Da Gate-Leck kann nicht nur im Gerät, sondern auch in der gesamten STM Kammer auftreten, kann eine große Menge an Zeit und Ressourcen verschwendet werden, zu identifizieren und zu beheben die Leckquelle. Es ist wichtig, um das Risiko eines Gate-Leck minimieren, während der Montage einen Graphen Gerät.
Das vierte Tor - Abscheiden einzelner Coulomb Verunreinigungen - wird durch die Kalibrierungsschritte vor der Abscheidung geregelt. Es ist zwingend erforderlich, um die Abscheidungsparameter in der UHV-Testkammer (und zusätzlich auf der Cu (100) Oberfläche in situ) für eine kontrollierte Abscheidung zu optimieren. Reinheit der Abscheidung muß vorsichtig RGA weil Zufalls impu ausgewertet werdenpapiere werden nicht nur neigen die Abscheidungsrate von QCM gemessen, sondern auch in unerwünschte Dotierung führen. Wenn das Gerät wurden irreversibel von einem unbekannten Verunreinigung dotiert, könnte die Reaktion des Graphen zur Coulomb Verunreinigungen in unerwünschter Weise verändert werden.
Zusätzlich zu diesen Aufgaben kann ein STM-Studie in mehreren Art und Weise eingeschränkt werden. In einem differentiellen Leitfähigkeit Messung ist es nicht möglich, die Spitze elektronischen Zustände vollständig entkoppeln von den Probenzuständen. Auch mit einem gut kalibrierten Spitze kann es schwierig sein, den Ursprung eines spektroskopischen Funktion bestimmen. Darüber hinaus werden Informationen aus Messungen in UHV (10 -10 Torr) und einem T = 4 erfolgt gewonnen K nicht relevant, um Geräte in weniger idealen Bedingungen betrieben wird.
Davon abgesehen, hat STM viele Vorteile gegenüber anderen Techniken. Es hat nicht nur einen hohen Energieauflösung (wenige meV), sondern auch eine hohe räumliche Auflösung (~ 10 Uhr). Zum Vergleich hat ARPES eine relativ niedrigere räumliche reSolution (Sub-Mikrometer), aber eine vergleichbare Energieauflösung (wenige meV). STM kann auch verwendet werden, um die Position der einzelnen Atome von einer Vorrichtung zu manipulieren, um neue Ladungskonfigurationen erzeugen. Zum Beispiel Yang et al. Erstellt künstliche Kerne von geladenen Ca Dimere auf einem Back-Gate-Graphen Gerät mit einer STM-Spitze und dadurch eine Atom Zusammenbruch Zustand auf der Graphen-Oberfläche. 4 Mit diesen Vorteilen im Verstand, ist STM eine der mächtigsten und zuverlässige Methoden zur Charakterisierung der räumlich abhängige Antwort von Graphen auf verschiedene Störungen in einer gut kontrollierten Umgebung.
STM-Untersuchungen von Gate-abstimmbaren Graphen Geräte mit Coulomb Verunreinigungen abgeschieden sind wertvoll, nicht nur für die Prüfung grundlegenden Theorien, sondern auch für das Verständnis Hybrid Graphen-Geräteanwendungen. Sie können fundamentale Vorhersagen über das Verhalten der masselose Dirac-Fermionen in neue Systeme, die signifikant verschieden beha zeigen experimentell überprüfenVior im Vergleich zu Trägern in herkömmlichen Systemen zu laden. 15-18 Weiterhin solche Studien können einige Graphen weltweit unerwartete Merkmale 4, die zu einem tieferen Verständnis von Ladungsträgern in der relativistischen Regimes führt zu offenbaren. Neue Einblicke in die physikalischen Gesetze, die regeln Graphen-Systeme werden sehr nützlich für präzise Abstimmung der Eigenschaften von Graphen-Hybrid-Geräte sein. 2-5
Authors have nothing to disclose.
Unsere Forschung wurde von der Direktorin, Amt für Wissenschaft, Office of Basic Energy Sciences des US Department of Energy sp2-Programm im Rahmen des Vertrages unterstützt. DE-AC02-05CH11231 (STM Instrumentenentwicklung und Geräteintegration); das Office of Naval Research (Bauteilcharakterisierung) und NSF award-Nr. CMMI-1235361 (dI / dV-Bildgebung). STM-Daten wurden analysiert und unter Verwendung des WSxM Software. 33 DW und AJB wurden vom Department of Defense (DoD) durch die National Defense Science & Engineering Graduate Fellowship (NDSEG) Programm, 32 CFR 168 a unterstützt.
Name | Company | Catalog Number | Comments |
Cu foil | Alfa Aesar | CAS # 7440-50-8 Lot # F22X029 Stock # 13382 | 99.8% Cu |
Scotch Magic Tape | Scotch® | N/A | for exfoliation of hBN |
PMMA | Micro Chem | M23004 0500L 1GL | A4 |
FeCl3 resistant spoon | Bel-Art ScienceWare | 367300015 | PTFE coated double ended chemical spoon, 15 cm length |
FeCl3 (aq) | Ricca Chemical | 3127-16 | 40% w/v |
SiO2/Si(100) Chip | NOVA Electric Materials | HS39626-OX | n/a |
h-BN | K. Watanabe and T. Taniguchi Group | Contact the group | hexagonal Japanese BN (JBN) |
Au(111) | Agilent Technologies | N9805B-FG | Au(111) epitaxially grown on mica |
Sapphire | Precision Ferrites & Ceramic, Inc. | Contact vendor | P/N Sapphire Chips 0.22 x 0.125 x 0.015" |
Ca source | Trace Sciences International Corp. | AS-3-Ca-5-S | n/a |
Cu(100) | Princeton Scientific | Contact vendor | Cu(100) single crystal |
Methane | Praxair, Inc. | ME 5.0RS-K | Graphene growth precursor gas |
Hydrogen | Praxair, Inc. | HY 6.0RS-K | Graphene growth precursor gas |
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