Bu eser petrol Teknoloji Geliştirme Fonu (PTDF, Nijerya) ve mühendislik ve Fizik Bilimleri Araştırma Konseyi, Birleşik Krallık, programı hibe MEMPHIS (hibe EP/K003976/1 numaralı) aracılığıyla tarafından sponsor oldu. Yazarlar ayrıca Dr. Zhizhao Che ile verimli tartışmalar için teşekkür ederiz.

1. deneysel teçhizat Kur
Not: Bkz. Şekil 1.
<ol><li>
Düşen film birimi
	<ol>
<li>Substrat (cam) yüzey temiz, yumuşak bir bezle temizlemeye başlar. Hiç kir yok sıvı özelliklerini değiştirmek onun yüzeye yapıştırılır emin olun.</li>
		<li>Cam alt katman pivot için istediğiniz eğim açısını ayarla. Bir eğim açısı β, 15˚, bu çalışmada kullanılmıştır.</li>
		<li>Elektrikli pompa geçiş yapmak ve daha fazla cam yüzey temizlemek için film yüzeyindeki normal bir sıvı akışını sağlamak. Bu iş için test sıvı deiyonize su oldu.</li>
		<li>Belgili tanımlık substrate tüm yüzey ıslak olduğundan emin olun.</li>
		<li>Akış ölçer kullanarak film debi ölçer. Bu iş için akış hızı 1.667 10-3 x ve 10 x 10-3 m3/s ile ilgili film Reynolds sayısı, yeniden ρq =arasında çeşitli / 55.5 ve 333 arasında değişenwµ,. w düşen film, 0,30 m genişliğidir.</li>
		<li>Yavaş yavaş vanaları cam alt katman üzerinde istenen akış hızı elde etmek için akış bağlantı ayarlayın.</li>
		<li>Film giriş, mikrometre adıma film giriş veya bir geri tepme Hava dağıtım odasına bir hidrolik atlama önlemek için seçilen akış hızı, karşılık gelen yaptığı çalışmalarda ünlü film kalınlığı değerleri kümesi ayarlamak.</li>
		<li>El ile dağıtım odasında film yüzeyinde akıntı yönünde tek tip bir akış almak için tüm hava sifon.</li>
	</ol>
</li>
	<li>
Film kontrol ünitesi
	<ol>
<li>İşlev üreteci solenoid vana veri alma kartı (DAC) ile bir sigara bağlantıIı röle üzerinden bağlı olduğundan emin olun.</li>
		<li>Solenoid vana ve işlev üreteci geçiş yapar.</li>
		<li>İşlev üreteci için istenen zorlanıyor frekansı ayarla. Bu çalışmada, 2 ve 3 Hz frekansları kullanılmıştır.</li>
		<li>İstenen dalga sinyali (sinüs dalga, testere dişi dalga, kare dalga, vb) seçin. Bu çalışmada, bir sinüs dalga sinyali kullanılmıştır. Şekil 2A ve 2B'yi kontrolsüz bir film ve kontrollü bir film arasındaki karşıtlığı göster.</li>
	</ol>
</li>
	<li>
Damlacık üretimi sistemi
	<ol>
<li>Temiz plastik bir boru su dolu bir şırınga iliştirin.</li>
		<li>Şırınga damlacık Jeneratör'e yerleştirin.</li>
		<li>Bir şırınga iğne (bağlı olarak istenilen damlacık çapı) seçilen boyutta plastik boru diğer ucunu yapıştırmayın. Okudu damlacık çapı aralığı 0.0023-0.0044 m arasında yapıldı.</li>
		<li>Film yüzey üstünde belgili tanımlık damla sonbahar yüksekliğini ayarlayın. Bu çalışmada, bırak 's düşme yüksekliği, 0.005 0,45 0.30 ± 0,02 - 2.96 ± arasında etkisi hız vermek için çeşitli 0,06 m/s.</li>
		<li>Benzer şekilde, film giriş--dan belgili tanımlık damla streamwise etkisi noktasını belirlemek. Bu Bu eser 0.3 m dalgaların etkisi önce iyi biçimlendirilmiş olduğundan emin olmak için kurulmuştur.</li>
		<li>İstenen debi şırınga pompa için ayarlayın.</li>
		<li>Bir damlacık üretimi frekans dalga boyu film yüzeyinde oluşan dalgalar daha büyük ulaşmak için akış hızı ayarlamak; damla gittikçe kontrollü film farklı bölgelerinde vurmak emin olmak için. Şekil 2Cgörmek; tekil bir dalga formu her bölge19,20altında akışı profilde farklılıkları göstermek için Şekil 2B bir genişleme ile.</li>
	</ol>
</li>
	<li>
Yüksek hızlı görüntüleme kurulumu
	<ol>
<li>Kamera bir tripod stand (veya herhangi bir diğer uygun düzenleme) yerleştirin.</li>
		<li>İstenen odak uzaklığı ile makro lens seçin ve bu fotoğraf makinesine bağlayın.</li>
		<li>Yüksek hızlı kamera geçin ve film yüzeyine doğrudan odak sağlamak. 7˚ ve 12˚ yatay ve dikey sapmaları sırasıyla film yüzeye kameraya hizalayın. Bu sırasıyla 67,5 µm/piksel ve streamwise ve spanwise yönde 46.6 µm/piksel çözünürlüğe sonuçlanan çarpma işlemi mükemmel yan görünümü görüntüsünü verir.</li>
		<li>Damlacık etkisi tam olarak spot yerleştirilen bir kalibrasyon öğesini kullanarak odak kamera objektifi (adlı en büyük diyafram) ayarlayın.</li>
		<li>Keskin odak alındıktan sonra yalnızca küçük bir miktar ışık fotoğraf makinesine girdiği emin olmak için diyafram azaltmak.</li>
		<li>İstenilen çerçeve hızı, çözünürlük ve yüksek hızlı fotoğraf makinesinin çekim hızı ayarlayın. 5000 fps, 800 x 600 çözünürlük, kare hızı diyafram boyutu 1/16 ve 1 µs obtüratör hızını Bu çalışmada kullanılmıştır.</li>
		<li>Işık difüzör ışık kaynağı önünde ışık düzgün görüntüleme bölgede yayılmış emin olmak için Şekil 1 ciçinde gösterildiği gibi yerleştirin.</li>
		<li>Üniforma ışık görüntüleme alanı üzerinde yayılan onaylamak için ışık kaynağının gücüyle.</li>
	</ol>
</li>
</ol>2. Kalibrasyon
Not: Bkz. Şekil 3.
<ol><li>Bir cetvel film akışı yönde (pek yer etkisi üzerinde) koyun ve anlık görüntülerini film yüzeyinde ölçülen puan elde etmek.</li>
	<li>Tekrar 2.1 ama spanwise yönde cetvel ile.</li>
	<li>Yukarıda film yüzeyindeki uzamsal çözünürlük elde etmek için kullanın.</li>
</ol>3. video kaydı ve veri toplama
<ol><li>Film akışı alete kurulduktan sonra şırınga pompa başlangıç ve film yüzeyindeki damlama damla etkisini gözlemlemek.</li>
	<li>İşlev üreteci başlatın ve üretim film yüzeyindeki spatiotemporally düzenli dalgaların gözlemlemek.</li>
	<li>Birbirini izleyen damla kontrollü film yüzeyinin farklı bölgeleri etkileyen vardır emin olun.</li>
	<li>Çerçeve numarası ve bütün bunları sonrası harekete geçirilmesine karşılık gözlemlemek yeterince etkisi yakalamak için video uzunluğu yaklaşık yarısı.</li>
	<li>Işık kaynağı ve tetikleyici bir etkisi oluşur bir kez görüntü yakalama gücüyle.</li>
	<li>Görüntü yakalama sıvı film ısınmayı önlemek tamamlandıktan sonra ışık kaynağı kapatma.</li>
	<li>Görsel olarak bilgisayar ekranında elde edilen anlık görüntü analiz. Etkisi bir düz film, kapiller dalga, meydana geldi denetleyin veya kambur bölgeler el salla.</li>
	<li>Etki işlemi gösteren bölümüne video aşağı trim ve çerçeve aralığı bir video/resim biçiminde kaydedin.</li>
	<li>3.5-3.8 ve kayıt bireysel etkiyi tüm bölgelerinde viz. yalnız kambur, kapiller dalgalar ve düz film film yüzeyindeki yineleyin.</li>
</ol>4. görüntü sonrası işleme ve analiz
<ol><li>Görüş alanı içinde bir cetvel yerleştirin ve uzaysal çözünürlüğü kaç piksel 1 cm kalibrasyon görüntü kullanarak genelinde uyacak şekilde sayarak hesaplamak, görüntü boyutu ölçüm için bir ölçek faktörü elde edilir.</li>
	<li>Yüksek hızlı görüntülerden farklı etkisi bölgeler üzerindeki etkisi işleminin sonuçları karşılaştırın. Önemli farkları görmek için kontrol edin.</li>
	<li>Bir uygun MATLAB görüntü işleme yordamı kullanarak ölçmek ürünün etkisi sürecinin özellikleri özellikleri: sıçramasına modunda yani ölçmek taç yüksekliği, çap, et kalınlığı, açı, taç bakan yönü, sayı ve boyutu yatır Dağıtım çkarlyor ikincil damlacıkları.</li>
	<li>Düşük-Weber etkileri için 4.3 olarak benzer kantitatif analizleri taşımak. Kont uydu çimdik-off zaman zaman çerçeveli imge--dan damla ve tepe uzunluk ve çimdik-off ikincil damla önce kısmi birleştirme oluşan sütun genişliğini ölçmek. Çkarlyor ikincil damla boyutunu ölçmek. Art arda sıralı tekrarlanan bir tutam-off süreç içinde saymak.</li>
	<li>Her bölgedeki tüm nitel farklılıkları gözlemlemek.</li>
</ol>

<ol>
	<li>Yarin, A. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Drop+impact+dynamics:+Splashing,+spreading,+receding,+bouncing&#8230;.">Drop impact dynamics: Splashing, spreading, receding, bouncing&#8230;.</a> Annual Review of Fluid Mechanics. 38, 159-192 (2006).</li><li>Rein, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Phenomena+of+liquid+drop+impact+on+solid+and+liquid+surfaces.">Phenomena of liquid drop impact on solid and liquid surfaces.</a> Fluid Dynamics Research. 12 (2), 61-93 (1993).</li><li>Liang, G., Mudawar, I. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Review+of+mass+and+momentum+interactions+during+drop+impact+on+a+liquid+film.">Review of mass and momentum interactions during drop impact on a liquid film.</a> International Journal of Heat and Mass Transfer. 101, 577-599 (2016).</li><li>Dam, D. B., Le Clerc, C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Experimental+study+of+the+impact+of+an+ink-jet+printed+droplet+on+a+solid+substrate.">Experimental study of the impact of an ink-jet printed droplet on a solid substrate.</a> Physics of Fluids. 16 (9), 3403-3414 (2004).</li><li>Worthington, A. M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> A study of splashes. , (1908).</li><li>Edgerton, H. E., Killian, J. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Flash! Seeing the unseen by ultra-high-speed photography. , (1954).</li><li>Josserand, C., Thoroddsen, S. T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Drop+impact+on+a+solid+surface.">Drop impact on a solid surface.</a> Annual Review of Fluid Mechanics. 48, 365-391 (2016).</li><li>Kolinski, J. M., Mahadevan, L., Rubinstein, S. M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Lift-off+instability+during+the+impact+of+a+drop+on+a+solid+surface.">Lift-off instability during the impact of a drop on a solid surface.</a> Physical Review Letters. 112 (13), 134501 (2014).</li><li>Hobbs, P. V., Osheroff, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Splashing+of+drops+on+shallow+liquids.">Splashing of drops on shallow liquids.</a> Science. 158 (3805), 1184-1186 (1967).</li><li>Adomeit, P., Renz, U. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Hydrodynamics+of+three-dimensional+waves+in+laminar+falling+films.">Hydrodynamics of three-dimensional waves in laminar falling films.</a> International Journal of Multiphase Flow. 26 (7), 1183-1208 (2000).</li><li>Blanchette, F., Bigioni, T. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Dynamics+of+drop+coalescence+at+fluid+interfaces.">Dynamics of drop coalescence at fluid interfaces.</a> Journal of Fluid Mechanics. 620, 333-352 (2009).</li><li>Wang, A. B., Chen, C. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Splashing+impact+of+a+single+drop+onto+very+thin+liquid+films.">Splashing impact of a single drop onto very thin liquid films.</a> Physics of Fluids. 12 (9), 2155-2158 (2000).</li><li>Che, Z., Deygas, A., Matar, O. K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Impact+of+droplets+on+inclined+flowing+liquid+films.">Impact of droplets on inclined flowing liquid films.</a> Physical Review E. 92 (2), 023032 (2015).</li><li>Craster, R. V., Matar, O. K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Dynamics+and+stability+of+thin+liquid+films.">Dynamics and stability of thin liquid films.</a> Reviews of Modern Physics. 81 (3), 1131 (2009).</li><li>Adebayo, I. T., Matar, O. K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Droplet+impact+on+flowing+liquid+films+with+inlet+forcing:+the+splashing+regime.">Droplet impact on flowing liquid films with inlet forcing: the splashing regime.</a> Soft Matter. 13 (41), 7473-7485 (2017).</li><li>Chang, H. H., Demekhin, E. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Complex wave dynamics on thin films. 14, (2002).</li><li>Liu, J., Gollub, J. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Solitary+wave+dynamics+of+film+flows.">Solitary wave dynamics of film flows.</a> Physics of Fluids. 6 (5), 1702-1712 (1994).</li><li>Benjamin, T. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Wave+formation+in+laminar+flow+down+an+inclined+plane.">Wave formation in laminar flow down an inclined plane.</a> Journal of Fluid Mechanics. 2 (6), 554-573 (1957).</li><li>Kalliadasis, S., Ruyer-Quil, C., Scheid, B., Velarde, M. G. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=.">.</a> Falling liquid films. 176, (2011).</li><li>Adebayo, I., Xie, Z., Che, Z., Matar, O. K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Doubly+excited+pulse+waves+on+thin+liquid+films+flowing+down+an+inclined+plane:+An+experimental+and+numerical+study.">Doubly excited pulse waves on thin liquid films flowing down an inclined plane: An experimental and numerical study.</a> Physical Review E. 96 (1), 013118 (2017).</li><li>Turitsyn, K. S., Lai, L., Zhang, W. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Asymmetric+Disconnection+of+an+Underwater+Air+Bubble:+Persistent+Neck+Vibrations+Evolve+into+a+smooth+Contact.">Asymmetric Disconnection of an Underwater Air Bubble: Persistent Neck Vibrations Evolve into a smooth Contact.</a> Physical Review Letters. 103, 124501 (2009).</li><li>Miskin, M. Z., Jaeger, H. M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Droplet+Formation+and+Scaling+in+Dense+Suspensions.">Droplet Formation and Scaling in Dense Suspensions.</a> Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America. 109, 4389-4394 (2012).</li><li>Paulsen, J. D., Burton, J. C., Nagel, S. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Viscous+to+Inertial+Crossover+in+Liquid+Drop+Coalescence.">Viscous to Inertial Crossover in Liquid Drop Coalescence.</a> Physical Review Letters. 103, 114501 (2011).</li><li>Royer, J. R., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/entrez/query.fcgi?db=PubMed&cmd=Search&doptcmdl=Citation&defaultField=Title+Word&term=Birth+and+growth+of+a+granular+jet.">Birth and growth of a granular jet.</a> Physical Review E. 78, 011305 (2008).</li></ol>

Yazarlar bildirmek için bir şey yok.

Bu bölümde, biz birkaç ipucu nitel sonuçlar Protokolü elde edilen sağlamak için gerekli sağlar. İlk olarak, hangi sıvı film akışı tamamen kir-sıvı film özelliklerini sağlamak için free tutulmalıdır cam alt katman kusursuz tutulur. Bu (muhtemelen uygun bir deterjan kullanarak ve sisteme dağılmasına önlemek için bir tepsi üzerinde sonunu) düzenli temizlik tarafından ulaşılabilir. Benzer şekilde, doğru sonuçlar sağlamak için deneysel bir tur sonra tüm test-sıvı yerine düzenli olmalıdır.
İkinci olarak, sıvı-dağıtım odası iyi dövülmüş olmalı ve aynı zamanda hava-outflowing sıvı film düzgün olduğundan emin olmak için sıkı tuttu. Bu el ile dağıtım kutusu her deneme önce havamız Sifonlama tarafından yapılabilir. Mikrometre-adımları film giriş kullanımı ayrıca ilgili Reynolds sayısı adlı film akışı yaptığı çalışmalarda ünlü tahmininin tarafından tahmin tam film kalınlığı film koya boşluğu yüksekliği ayarlamak için tavsiye edilir. Bu-ecek önlemek bir hidrolik sıçrama veya giriş, geri tepme.
Solenoid vana işleyişi de her zaman kontrol ve düzgün tespit. Uygun bir nabız akışının zorla dalgalar üretimini sağlamak için gerekli olmasıdır. Bu düzenli klik sesi solenoid vana olarak algılanan bir nabız bağlantı boruları boyunca üzerinden iade edilmesi. Enjektör pompa içine sıvı akış hızı da dikkatle damlacıkları düşmeden önce ön ivmelerini kaçınarak bir damlama şekilde kayıtlık emin olmak için ayarlanması gerekir.
Çok doğru sonuçlar elde etmek için yüksek hızlı kamera uygun kalibrasyon sağlanmış olur gerekir. Diyafram boyutu da alan derinliği, çekim hızı ve genel görüntü parlaklığını gibi parametreleri dikkate dikkatle seçilmelidir. Kameranın video kayıt sırasında tetikleme, kullanıcılar da kaç kare uyarının harekete geçirilmesine karşılık önce kaydedilmesi gereken tahmin etmek zorundadırlar. Bu kişilerle damla etkisi süreye bağlı olarak değişebilir, bu nedenle, birkaç deneme testleri uygulamak için önce gerçek ölçümleri tavsiye edilir. Benzer şekilde, ışık kaynağı düzgün bir şekilde düzenlenmiş ve görüntünün gölgelerde en aza indirmek için iyi dağınık olması gerekir.
Unutmayın ve bu nedenle düzenli dalga yapıları oluşumu temel fizik doğru bir çalışma için önemlidir çalışmanın ana odak düşen damlalar, etkisi dinamikleri için dalgaların katkıları olduğunu hatırlamak önemlidir. Nerede dalga yapıları hızla geçiş için üç boyutlu yapılar gözlenir senaryolarda, bu substrat eğim açısı dalga yapıları daha yavaş bir geçişi kolaylaştırmak için azaltılmış14,19 yaşına tavsiye edilir .
Teknik bir sınırlama bir ölçüm cihazı gerçek anlık film kalınlığı etkisi her bölge üzerinde belirtme yokluğu görülmektedir. Bu ek ayrıntılar üzerinde genel gözlenen olayları sağlayabilirdi.
Özet olarak, bu raporda özetlenen yordamı açıklanan yüksek hızlı görüntüleme sistemi ile hızlı dynamics sıvı damla ayrılık21, gibi birçok araştırma alanlarına uygulanan iken basit dalga evrim dinamikleri, eğitim için de kullanılabilir 22/coalescence23, taneli jetleri24, vb nerede önemli olayları mikro bir zaman ölçeği gözlenir.

Damlacık darbe doğada çok yaygın bir olgudur ve herhangi bir meraklı gözlemci1dikkat çekiyor. Sprey soğutma, yangın söndürme, mürekkep püskürtmeli baskı, sprey-kaplama, birikimi lehim diken üstünde baskı devre kartları, içten yanmalı motor tasarımı da dahil olmak üzere çok sayıda uygulamaları nedeniyle bir etkin araştırma alanı teşkil eder, Yüzey Temizleme ve hücre-baskı2. Uygulama ayrıca tarım için Yağmurlama Sulama ve3,4püskürtme kırpma Örneğin, uzanır. Öncü çalışma tarihi19 yy, önemli gelişmeler sadece yüksek hızlı görüntüleme6ortaya çıkması nedeniyle son zamanlarda yapılmış iken Worthington5, iş ile . O zamandan beri çeşitli çalışmalar yapıldığını; katı madde7,8, sığ,9 ve derin sıvı havuzları10,11 ince filmleri12,13' e kadar etkisi yüzeylerin farklı türleri'ni kullanma.
Ancak, araştırma (Yani, sığ ve derin havuzları ve durgun filmler) sıvı yüzeylerde damlacık etkisi büyük miktarda rağmen çok ilgi olarak akan ince sıvı filmler üzerinde etkisi almamıştır. Buna ek olarak, şimdiye kadar çalışmalar damlacık darbe dynamics için dalgaların kayma yapıları katkılarıyla ihmal ettim.
Bu rapor halinde akan filmleri kimin dynamics giriş-zorlayarak sıvı akış oranı etkilenmiştir damlacık darbe süreci araştırmak için ayrıntılı deneysel yönerge sunar; Aşağıda, onları 'kontrol' filmleri bakın. Özellikle film denetimi konusunda önemli bir adım olmuştur gibi bunlar (soğutmaÖrneğin, kuleleri, damıtma sütunlarda ve ayrıca anüler akış rejimi iki aşamalı akışlarında gözlemlenen) çok fazlı sektörlerde sayısız uygulama var bulmak ısı ve kütle transferi birçok işlem sanayi14yoğunlaştırılması. Baktılar okuyucu bizim önceki çalışma15 araştırma aramaktaki bu sonuçları hakkında daha fazla bilgi için denir.
Frekans salınımlarını film yüzeyinde düzenli dalgaların oluşumunda giriş akış hızı sonuçlarının bu uygulama. Yaygın olarak ayrılmış dar doruklarına tarafından esas karakterizedir ve front-running kapiller dalgalar16,17,18bir dizi tarafından öncesinde yalnız dalga ailesinin odaklanmak. Biz üç ana bölümden yalnız dalga yapısı ile ilişkili etkileri sonucu çalışma: 'düz film', 'dalga kambur' ve front-running 'kapiller dalga' bölgeleri. Ayrıca bu kontrolsüz akan filmleri ile ilişkili ile bu sonuçlar kontrast. Dalga görünüm kontrolsüz filmde Stokastik niteliği belirgin damla etkisi, sonucu kontrollü film Ayrıca biz yeni mekanizmalar gösteren ayrı bölgeleriyle etkiler bizim sonuçları göstermek her ikisi de niteliksel ayrıntılı ve nicelik.
Önceki kağıt15, aynı yordam kullanılarak film denetimi damlacık darbe dynamics sıçramasına rejim üzerinde etkisini okudu. Elde edilen sonuçlar çkarlyor ikincil damlacıkları numarası ve boyut dağılımı yanı sıra taç morfoloji (yükseklik, çap, et kalınlığı, tilt açı ve yön) nicel ve nitel farklılıkları gösterdi.
Bu raporda, biz bu kayma yapılar damlacık darbe dynamics ve aynı zamanda bizim bulgular sadece sıçramasına rejim aynı zamanda damlacık diğer sonuçlar için mevcut az ve öz ayrıntılarını oynadığı kritik rolü anlamak için tasarlanmış kurulum tarif etkisi (sıçrayan, kayma, kısmi/toplam birleştirmesırasıyla ). Aşağıda açıklanan standart iletişim kuralı takip ederek, film denetimi damlacık darbe dinamikleri üzerinde etkisini bir tekrarlanabilir biçimde okudu.

<table>
	<tbody>
		<tr>
			<td>Function generator</td>
			<td>GW INSTEK</td>
			<td>AFG 2005 Series, Digital. Geo0852266</td>
			<td>Produces a varied type of wave signals, ranging from sine, square to saw-tooth wave at different frequencies (0.1 Hz - 5 MHz).</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Syringe pump</td>
			<td>Braintree Scientific Inc.</td>
			<td>Bs-8000 /225540</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Solenoid valve</td>
			<td>SMC-VXD</td>
			<td>2142A. 
			0AE-5001</td>
			<td>Series-pilot-operated-two-port</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Relay</td>
			<td>Takamisara</td>
			<td>A5W-K. 
			154424C-03L</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Electric pump</td>
			<td>Clarke SP</td>
			<td>SPE1200SS 1</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Flow meter</td>
			<td>RS Component</td>
			<td>CYNERGY3 UF25B 14011600040110</td>
			<td>Measurement range: 0.2-25 L/min</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Micrometer step</td>
			<td>RS Component</td>
			<td>Micrometer Head</td>
			<td>0.01 mm/0 -13 mm</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>High-speed camera</td>
			<td>Olympus</td>
			<td>I-SPEED 3.</td>
			<td>Capable of recording at up to 100, 000 frames per second.</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Light source</td>
			<td>TLC Electrical supplies</td>
			<td>IP54 -black</td>
			<td>Double enclosed halogen floodlight. Rating 500 W.</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Light diffusor</td>
			<td>OptiGraphix</td>
			<td>DFPMET</td>
			<td>250 &#956;m thickness</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Glass substrate</td>
			<td>Instrument Glasses Ltd</td>
			<td>Soda Lime Float Glass; 570 mm x 300 mm x 4 mm</td>
			<td>Flatness tolerance 0.02/0.04.</td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Macro-lenses</td>
			<td>(a) Nikon 
			(b) Sigma</td>
			<td>(a) AF-Micro-Nikkor 60 mm f/2.8 D 
			(b) 105 mm f/2.8 Macro-Ex</td>
			<td></td>
		</tr>
		<tr>
			<td>Test-liquid</td>
			<td>De-ionized water from the Imperial College Analytical Lab.</td>
			<td>Standard solution 
			(AnalaR)</td>
			<td></td>
		</tr>
	</tbody>
</table>

film control to study contributions of waves to droplet impact dynamics on thin flowing liquid films

Damlacık darbe doğada çok yaygın bir olgudur ve estetik hayranlık ve geniş kapsamlı uygulamalar nedeniyle dikkat çekiyor. Bu son zamanlarda açılan etkisi dinamikleri üzerinde önemli bir etkisi olduğu gösterilmiştir iken akan sıvı filmleri üzerine önceki çalışmalar dalgalarının etkisi sonucu mekansal yapılar katkılarıyla ihmal var.. Bu raporda, akan bir sıvı film spatiotemporally düzenli dalga yapıları üretim için damla etkisi dinamikleri üzerinde önde gelen periyodik giriş zorlamadan etkisini araştırmak için adım adım bir yordam anahat. İşlev üreteci bir solenoid vana ile bağlantılı olarak üniforma ölçekli damlacıkları etkisi dinamikleri yüksek hızlı bir kamera ile yakalanır ise bu spatiotemporally normal dalga yapıları film yüzeyindeki heyecanlandırmak için kullanılır. Üç ayrı bölgeye daha sonra çalıştı; sırasıyla en büyük dalga tepe, düz film bölge ve dalga kambur bölge önceki kapiller dalga bölge. Film Reynolds, gibi önemli boyutsuz miktarları etkileri bırakın Weber ve film akış hızı, damla hız ve damla büyüklüğüne göre parametreli Ohnesorge numaraları da incelenir. Bizim sonuçlar şimdiye kadar keşfedilmemiş dynamics film her iki düşük ve yüksek atalet damla için akan filmin giriş zorlamaktan bu uygulama tarafından getirilen ilginç gösterir.

Watch this Scientific Journal Video about Film Control to Study Contributions of Waves to Droplet Impact Dynamics on Thin Flowing Liquid Films at JoVE.com

Film Control to Study Contributions of Waves to Droplet Impact Dynamics on Thin Flowing Liquid Films

Damlacık darbe dinamikleri üzerinde akan sıvı filmler dalgaları katkılarıyla eğitim için bir protokol sunulmuştur.

Katkıları için damlacık darbe dinamikleri ince akan sıvı filmler üzerinde dalgaların çalışmaya film denetimi

Droplet impact is a very common phenomenon in nature and attracts attention due to its aesthetic fascination and wide-ranging applications. Previous ...

film-control-to-study-contributions-waves-to-droplet-impact-dynamics

Nanyang Technological University

Research

JoVE Journal

Engineering

7.3K Görüntüleme.  Imperial College London. Damlacık darbe dinamikleri üzerinde akan sıvı filmler dalgaları katkılarıyla eğitim için bir protokol sunulmuştur.

Video: Film Control to Study Contributions of Waves to Droplet Impact Dynamics on Thin Flowing Liquid Films

Polycrystalline Silicon Thin-film Solar cells with Plasmonic-enhanced Light-trapping

One of major approaches to cheaper solar cells is reducing the amount of semiconductor material used for their fabrication and making cells thinner. To compensate for lower light absorption such physically thin devices have to incorporate light-trapping which increases their optical thickness. Light scattering by textured surfaces is a common technique but it cannot be universally applied to all solar cell technologies. Some cells, for example those made of evaporated silicon, are planar as produced and they require an alternative light-trapping means suitable for planar devices. Metal nanoparticles formed on planar silicon cell surface and capable of light scattering due to surface plasmon resonance is an effective approach.
The paper presents a fabrication procedure of evaporated polycrystalline silicon solar cells with plasmonic light-trapping and demonstrates how the cell quantum efficiency improves due to presence of metal nanoparticles.
To fabricate the cells a film consisting of alternative boron and phosphorous doped silicon layers is deposited on glass substrate by electron beam evaporation. An Initially amorphous film is crystallised and electronic defects are mitigated by annealing and hydrogen passivation. Metal grid contacts are applied to the layers of opposite polarity to extract electricity generated by the cell. Typically, such a ~2 &mu;m thick cell has a short-circuit current density (Jsc) of 14-16 mA/cm2, which can be increased up to 17-18 mA/cm2 (~25% higher) after application of a simple diffuse back reflector made of a white paint.
To implement plasmonic light-trapping a silver nanoparticle array is formed on the metallised cell silicon surface. A precursor silver film is deposited on the cell by thermal evaporation and annealed at 23&deg;C to form silver nanoparticles. Nanoparticle size and coverage, which affect plasmonic light-scattering, can be tuned for enhanced cell performance by varying the precursor film thickness and its annealing conditions. An optimised nanoparticle array alone results in cell Jsc enhancement of about 28%, similar to the effect of the diffuse reflector. The photocurrent can be further increased by coating the nanoparticles by a low refractive index dielectric, like MgF2, and applying the diffused reflector. The complete plasmonic cell structure comprises the polycrystalline silicon film, a silver nanoparticle array, a layer of MgF2, and a diffuse reflector. The Jsc for such cell is 21-23 mA/cm2, up to 45% higher than Jsc of the original cell without light-trapping or ~25% higher than Jsc for the cell with the diffuse reflector only.
Introduction
Light-trapping in silicon solar cells is commonly achieved via light scattering at textured interfaces. Scattered light travels through a cell at oblique angles for a longer distance and when such angles exceed the critical angle at the cell interfaces the light is permanently trapped in the cell by total internal reflection (Animation 1: Light-trapping). Although this scheme works well for most solar cells, there are developing technologies where ultra-thin Si layers are produced planar (e.g. layer-transfer technologies and epitaxial c-Si layers) 1 and or when such layers are not compatible with textures substrates (e.g. evaporated silicon) 2. For such originally planar Si layer alternative light trapping approaches, such as diffuse white paint reflector 3, silicon plasma texturing 4 or high refractive index nanoparticle reflector 5 have been suggested.
Metal nanoparticles can effectively scatter incident light into a higher refractive index material, like silicon, due to the surface plasmon resonance effect 6. They also can be easily formed on the planar silicon cell surface thus offering a light-trapping approach alternative to texturing. For a nanoparticle located at the air-silicon interface the scattered light fraction coupled into silicon exceeds 95% and a large faction of that light is scattered at angles above critical providing nearly ideal light-trapping condition (Animation 2: Plasmons on NP). The resonance can be tuned to the wavelength region, which is most important for a particular cell material and design, by varying the nanoparticle average size, surface coverage and local dielectric environment 6,7. Theoretical design principles of plasmonic nanoparticle solar cells have been suggested 8. In practice, Ag nanoparticle array is an ideal light-trapping partner for poly-Si thin-film solar cells because most of these design principle are naturally met. The simplest way of forming nanoparticles by thermal annealing of a thin precursor Ag film results in a random array with a relatively wide size and shape distribution, which is particularly suitable for light-trapping because such an array has a wide resonance peak, covering the wavelength range of 700-900 nm, important for poly-Si solar cell performance. The nanoparticle array can only be located on the rear poly-Si cell surface thus avoiding destructive interference between incident and scattered light which occurs for front-located nanoparticles 9. Moreover, poly-Si thin-film cells do not requires a passivating layer and the flat base-shaped nanoparticles (that naturally result from thermal annealing of a metal film) can be directly placed on silicon further increases plasmonic scattering efficiency due to surface plasmon-polariton resonance 10.
The cell with the plasmonic nanoparticle array as described above can have a photocurrent about 28% higher than the original cell. However, the array still transmits a significant amount of light which escapes through the rear of the cell and does not contribute into the current. This loss can be mitigated by adding a rear reflector to allow catching transmitted light and re-directing it back to the cell. Providing sufficient distance between the reflector and the nanoparticles (a few hundred nanometers) the reflected light will then experience one more plasmonic scattering event while passing through the nanoparticle array on re-entering the cell and the reflector itself can be made diffuse - both effects further facilitating light scattering and hence light-trapping. Importantly, the Ag nanoparticles have to be encapsulated with an inert and low refractive index dielectric, like MgF2 or SiO2, from the rear reflector to avoid mechanical and chemical damage 7. Low refractive index for this cladding layer is required to maintain a high coupling fraction into silicon and larger scattering angles, which are ensured by the high optical contrast between the media on both sides of the nanoparticle, silicon and dielectric 6. The photocurrent of the plasmonic cell with the diffuse rear reflector can be up to 45% higher than the current of the original cell or up to 25% higher than the current of an equivalent cell with the diffuse reflector only.

Polycrystalline silicon thin-film solar cells on glass are fabricated by deposition of boron and phosphorous doped silicon layers followed by crystallisation, defect passivation and metallisation. Plasmonic light-trapping is introduced by forming Ag nanoparticles on the silicon cell surface capped with a diffused reflector resulting in ~45% photocurrent enhancement.

Plasmonic geliştirilmiş Işık-tutucu ile Polycrystalline Silikon İnce-film Solar hücreler

One of major approaches to cheaper solar cells is reducing the amount of semiconductor material used for their fabrication and making cells thinner. To ...

Mühendislik

Nanomoulding of Functional Materials, a Versatile Complementary Pattern Replication Method to Nanoimprinting

We describe a nanomoulding technique which allows low-cost nanoscale patterning of functional materials, materials stacks and full devices. Nanomoulding combined with layer transfer enables the replication of arbitrary surface patterns from a master structure onto the functional material. Nanomoulding can be performed on any nanoimprinting setup and can be applied to a wide range of materials and deposition processes. In particular we demonstrate the fabrication of patterned transparent zinc oxide electrodes for light trapping applications in solar cells.

We describe a nanomoulding technique which allows low-cost nanoscale patterning of functional materials, materials stacks and full devices. Nanomoulding can be performed on any nanoimprinting setup and can be applied to a wide range of materials and deposition processes.

Fonksiyonel Malzemelerin Nanomoulding, Nanoimprinting bir yönlü Tamamlayıcı Desen Çoğaltma Yöntemi

We describe a nanomoulding technique which  allows low-cost nanoscale patterning of functional materials, materials stacks  and full devices. Nanomoulding ...

Fast Imaging Technique to Study Drop Impact Dynamics of Non-Newtonian Fluids

In the field of fluid mechanics, many dynamical processes not only occur over a very short time interval but also require high spatial resolution for detailed observation, scenarios that make it challenging to observe with conventional imaging systems. One of these is the drop impact of liquids, which usually happens within one tenth of millisecond. To tackle this challenge, a fast imaging technique is introduced that combines a high-speed camera (capable of up to one million frames per second) with a macro lens with long working distance to bring the spatial resolution of the image down to 10 &#181;m/pixel. The imaging technique enables precise measurement of relevant fluid dynamic quantities, such as the flow field, the spreading distance and the splashing speed, from analysis of the recorded video. To demonstrate the capabilities of this visualization system, the impact dynamics when droplets of non-Newtonian fluids impinge on a flat hard surface are characterized. Two situations are considered: for oxidized liquid metal droplets we focus on the spreading behavior, and for densely packed suspensions we determine the onset of splashing. More generally, the combination of high temporal and spatial imaging resolution introduced here offers advantages for studying fast dynamics across a wide range of microscale phenomena.

Drop impact of non-Newtonian fluids is a complex process since different physical parameters influence the dynamics over a very short time (less than one tenth of a millisecond). A fast imaging technique is introduced in order to characterize the impact behaviors of different non-Newtonian fluids.

Non-Newtonian Akışkanlar Bırak Etkisi Dynamics Eğitim Hızlı Görüntüleme Tekniği

In the field of fluid mechanics, many dynamical processes not only occur over a very short time interval but also require high spatial resolution for ...

Speciation and Bioavailability Measurements of Environmental Plutonium Using Diffusion in Thin Films

The biological uptake of plutonium (Pu) in aquatic ecosystems is of particular concern since it is an alpha-particle emitter with long half-life which can potentially contribute to the exposure of biota and humans. The diffusive gradients in thin films technique is introduced here for in-situ measurements of Pu bioavailability and speciation. A diffusion cell constructed for laboratory experiments with Pu and the newly developed protocol make it possible to simulate the environmental behavior of Pu in model solutions of various chemical compositions. Adjustment of the oxidation states to Pu(IV) and Pu(V) described in this protocol is essential in order to investigate the complex redox chemistry of plutonium in the environment. The calibration of this technique and the results obtained in the laboratory experiments enable to develop a specific DGT device for in-situ Pu measurements in freshwaters. Accelerator-based mass-spectrometry measurements of Pu accumulated by DGTs in a karst spring allowed determining the bioavailability of Pu in a mineral freshwater environment. Application of this protocol for Pu measurements using DGT devices has a large potential to improve our understanding of the speciation and the biological transfer of Pu in aquatic ecosystems.

The technique of diffusive gradients in thin films (DGT) is proposed for speciation studies of plutonium. This protocol describes diffusion experiments probing the behavior of Pu(IV) and Pu(V) in presence of organic matter. DGTs deployed in a karstic spring allow assessment of the bioavailability of Pu.

İnce Filmlerde Difüzyon kullanma Çevre Pluton&#39;un Türleşme ve biyoyararlanımı Ölçümleri

The biological uptake of plutonium (Pu) in aquatic ecosystems is of particular concern since it is an alpha-particle emitter with long half-life which can ...

Recombination Dynamics in Thin-film Photovoltaic Materials via Time-resolved Microwave Conductivity

A method for investigating recombination dynamics of photo-induced charge carriers in thin film semiconductors, specifically in photovoltaic materials such as organo-lead halide perovskites is presented. The perovskite film thickness and absorption coefficient are initially characterized by profilometry and UV-VIS absorption spectroscopy. Calibration of both laser power and cavity sensitivity is described in detail. A protocol for performing Flash-photolysis Time Resolved Microwave Conductivity (TRMC) experiments, a non-contact method of determining the conductivity of a material, is presented. A process for identifying the real and imaginary components of the complex conductivity by performing TRMC as a function of microwave frequency is given. Charge carrier dynamics are determined under different excitation regimes (including both power and wavelength). Techniques for distinguishing between direct and trap-mediated decay processes are presented and discussed. Results are modelled and interpreted with reference to a general kinetic model of photoinduced charge carriers in a semiconductor. The techniques described are applicable to a wide range of optoelectronic materials, including organic and inorganic photovoltaic materials, nanoparticles, and conducting/semiconducting thin films.

A Time Resolved Microwave Conductivity technique for investigating direct and trap-mediated recombination dynamics and determining carrier mobilities of thin film semiconductors is presented here.

Zaman çözülmesi Mikrodalga İletkenlik aracılığıyla İnce film Fotovoltaik Malzemeler rekombinasyon Dinamikleri

A method for investigating recombination dynamics of photo-induced charge carriers in thin film semiconductors, specifically in photovoltaic materials ...

In Situ Monitoring of the Accelerated Performance Degradation of Solar Cells and Modules: A Case Study for Cu(In,Ga)Se2 Solar Cells

The levelized cost of electricity (LCOE) of photovoltaic (PV) systems is determined by, among other factors, the PV module reliability. Better prediction of degradation mechanisms and prevention of module field failure can consequently decrease investment risks as well as increase the electricity yield. An improved knowledge level can for these reasons significantly decrease the total costs of PV electricity. 
In order to better understand and minimize the degradation of PV modules, the occurring degradation mechanisms and conditions should be identified. This should preferably happen under combined stresses, since modules in the field are also simultaneously exposed to multiple stress factors. Therefore, two 'Combined Stress test with in situ measurement' setups have been designed and constructed. These setups allow the simultaneous use of humidity, temperature, illumination, and electrical biases as independently controlled stress factors on solar cells and minimodules. The setups also allow real-time monitoring of the electrical properties of these samples. This protocol presents these setups and describes the experimental possibilities. Moreover, results obtained with these setups are also presented: various examples about the influence of both deposition and degradation conditions on the stability of thin film Cu(In,Ga)Se2 (CIGS) as well as Cu2ZnSnSe4 (CZTS) solar cells are described. Results on the temperature dependency of CIGS solar cells are also presented.

In Situ Monitoring of the Accelerated Performance Degradation of Solar Cells and Modules: A Case Study for CuIn,GaSe2 Solar Cells

Two &#39;Combined Stress test with in situ measurement&#39; setups, which allow real-time monitoring of accelerated degradation of solar cells and modules, were designed and constructed. These setups allow the simultaneous use of humidity, temperature, electrical biases, and illumination as independently controlled stress factors. The setups and various experiments executed are presented.

Situ Güneş hücreleri ve modüllerin hızlandırılmış performans düşüşü izleme: Cu (In, Ga) Se2 güneş hücreleri için bir örnek çalışma

The levelized cost of electricity (LCOE) of photovoltaic (PV) systems is determined by, among other factors, the PV module reliability. Better prediction ...

Fabrication of Ultra-thin Color Films with Highly Absorbing Media Using Oblique Angle Deposition

Ultra-thin film structures have been studied extensively for use as optical coatings, but performance and fabrication challenges remain.&#160; We present an advanced method for fabricating ultra-thin color films with improved characteristics. The proposed process addresses several fabrication issues, including large area processing. Specifically, the protocol describes a process for fabricating ultra-thin color films using an electron beam evaporator for oblique angle deposition of germanium (Ge) and gold (Au) on silicon (Si) substrates.&#160; Film porosity produced by the oblique angle deposition induces color changes in the ultra-thin film. The degree of color change depends on factors such as deposition angle and film thickness. Fabricated samples of the ultra-thin color films showed improved color tunability and color purity. In addition, the measured reflectance of the fabricated samples was converted into chromatic values and analyzed in terms of color. Our ultra-thin film fabricating method is expected to be used for various ultra-thin film applications such as flexible color electrodes, thin film solar cells, and optical filters. Also, the process developed here for analyzing the color of the fabricated samples is broadly useful for studying various color structures.

We present a detailed method for fabricating ultra-thin color films with improved characteristics for optical coatings. The oblique angle deposition technique using an electron beam evaporator allows improved color tunability and purity. Fabricated films of Ge and Au on Si substrates were analyzed by reflectance measurements and color information conversion.

Eğik açısı ifade kullanarak medya yüksek emici ile Ultra ince renk filmleri imalatı

Ultra-thin film structures have been studied extensively for use as optical coatings, but performance and fabrication challenges remain.&#160; We present ...

Bulk and Thin Film Synthesis of Compositionally Variant Entropy-stabilized Oxides

Here, we present a procedure for the synthesis of bulk and thin film multicomponent (Mg0.25(1-x)CoxNi0.25(1-x)Cu0.25(1-x)Zn0.25(1-x))O (Co variant) and (Mg0.25(1-x)Co0.25(1-x)Ni0.25(1-x)CuxZn0.25(1-x))O (Cu variant) entropy-stabilized oxides. Phase pure and chemically homogeneous (Mg0.25(1-x)CoxNi0.25(1-x)Cu0.25(1-x)Zn0.25(1-x))O (x = 0.20, 0.27, 0.33) and (Mg0.25(1-x)Co0.25(1-x)Ni0.25(1-x)CuxZn0.25(1-x))O (x = 0.11, 0.27) ceramic pellets are synthesized and used in the deposition of ultra-high quality, phase pure, single crystalline thin films of the target stoichiometry. A detailed methodology for the deposition of smooth, chemically homogeneous, entropy-stabilized oxide thin films by pulsed laser deposition on (001)-oriented MgO substrates is described. The phase and crystallinity of bulk and thin film materials are confirmed using X-ray diffraction. Composition and chemical homogeneity are confirmed by X-ray photoelectron spectroscopy and energy dispersive X-ray spectroscopy. The surface topography of thin films is measured with scanning probe microscopy. The synthesis of high quality, single crystalline, entropy-stabilized oxide thin films enables the study of interface, size, strain, and disorder effects on the properties in this new class of highly disordered oxide materials.

The synthesis of high quality bulk and thin film (Mg0.25(1-x)CoxNi0.25(1-x)Cu0.25(1-x)Zn0.25(1-x))O and (Mg0.25(1-x)Co0.25(1-x)Ni0.25(1-x)CuxZn0.25(1-x))O entropy-stabilized oxides is presented.

Toplu ve bileşimsel varyant entropi stabilize oksit ince Film sentezi

Here, we present a procedure for the synthesis of bulk and thin film multicomponent (Mg0.25(1-x)CoxNi0.25(1-x)Cu0.25(1-x)Zn0.25(1-x))O (Co variant) and ...

Radio Frequency Magnetron Sputtering of GdBa2Cu3O7&#8722;&#948;/ La0.67Sr0.33MnO3 Quasi-bilayer Films on SrTiO3 (STO) Single-crystal Substrates

Here, we demonstrate a method of coating ferromagnetic La0.67Sr0.33MnO3 (LSMO) nanoparticles on (001) SrTiO3 (STO) single-crystal substrates by radio frequency (RF) magnetron sputtering. LSMO nanoparticles were deposited with diameters from 10 to 20 nm and heights between 20 and 50 nm. At the same time, (Gd) Ba2Cu3O7&#8722;&#948; ((Gd) BCO) films were fabricated on both undecorated and LSMO nanoparticle decorated STO substrates using RF magnetron sputtering. This report also describes the properties of GdBa2Cu3O7&#8722;&#948;/ La0.67Sr0.33MnO3 quasi-bilayer films structures (e.g., crystalline phase, morphology, chemical composition); magnetization, magneto-transport, and superconducting transport properties were also evaluated.

Radio Frequency Magnetron Sputtering of GdBa2Cu3O7ÃƒÆ’Ã‚Â¢Ãƒâ€¹Ã¢â‚¬Â 'ÃƒÆ’Ã…Â½ Â´/ La0.67Sr0.33MnO3 Quasi-bilayer Films on SrTiO3 STO Single-crystal Substrates

Here, we present a protocol to grow LSMO nanoparticles and (Gd) BCO films on (001) SrTiO3 (STO) single-crystal substrates by radio frequency (RF)-sputtering.

Radyo frekansı Magnetron GdBa2Cu3O7−δfışkırtması / La0,67Sr0,33MnO3 yarı bilayer Filmler SrTiO3 (STO) tek-kristal yüzeyler üzerinde

Here, we demonstrate a method of coating ferromagnetic La0.67Sr0.33MnO3 (LSMO) nanoparticles on (001) SrTiO3 (STO) single-crystal substrates by radio ...

Determining Tribocorrosion Rate and Wear-Corrosion Synergy of Bulk and Thin Film Aluminum Alloys

The increasing complexity and severity of service conditions in areas, such as aerospace and marine industries, nuclear systems, microelectronics, batteries, and biomedical devices, etc., impose great challenges on the reliable performance of alloys exposed to extreme conditions where mechanical and electrochemical attack co-exist. Finding ways for alloys to mitigate the combined attack of wear and corrosion (i.e., tribocorrosion) under such extreme conditions is thus highly critical for improving their reliability and service lifetime when used in such conditions. The challenge lies in the fact that wear and corrosion are not independent of each other, but rather work synergistically to accelerate the total material loss. Thus, a reliable method to evaluate the tribocorrosion resistance of metals and alloys is needed. Here, a protocol for measuring the tribocorrosion rate and wear-corrosion synergy of Al-based bulk and thin film samples in a corrosive environment under room temperature is presented.

Here, we present a protocol to measure the tribocorrosion rate and wear-corrosion synergy of thin film and bulk Al alloys in simulated sea water at room temperature.